40 GIUSEPPE VICENTINI 



Kesta per tal maniera determinata la posizione alla quale ar- 

 riva il bismuto liquido nel dilatometro a due temperature di- 

 verse t e t' . Calcolando il volume del metallo a queste tempe- 

 rature, e conoscendo il suo peso, ho subito le densità D e D' 

 del bismuto liquido alle due temperature t e t' . 



Note le densità D e D , basta ricorrere alla forinola 



JD-D' 

 a = 



{t-x)D-{t-x)D 



dove T indica la temperatura di fusione del bismuto, per avere 

 il medio coefficiente di dilatazione « del bismuto liquido fra le 

 due temperature t e t' . 



Siccome la temperatura t è generalmente presa vicina il più 

 che è possibile, alla temperatura r di fusione del bismuto, così 

 si può ritenere approssimativamente 11 valore di a eguale al co- 

 efficiente medio di dilatazione fra rei'. 



Mi è facile allora avere anche la densità D^ del bismuto li- 

 quido, alla temperatura di fusione, la quale mi viene data dalla 

 espressione 



I):=B\l+a{t-r)]^. 



Eicavata così la densità D,' del bismuto liquido alla tempe- 

 ratura di fusione, ed avendo già ottenuta antecedentemente la 

 densità D^ di esso, allo stato solido, ma alla stessa temperatura 

 T, posso colla loro differenza calcolare quale è la variazione per- 

 centuale A che subisce la densità del bismuto nel passaggio dallo 

 stato liquido allo stato solido ; variazione che misura pure quella 

 del volume nel passaggio inverso, dallo stato solido allo stato 

 liquido. 



Da quanto ho così esposto, si vede che mi sono messo in 

 condizioni da eseguire delle esperienze che permettono una 

 esattezza ben maggiore di quella alla quale potevano aspirare 

 Niess e Winkelmann da una parte, Chandler e Wrightson dal- 

 l'altra. 



Non sarà qui inutile di dire, che alla fine di ogni esperienza 

 volendo conservare il dilatometro riempito di bismuto e desti- 

 narlo ad altre serie di determinazioni, è necessario levarlo dal 

 bagno di paraffina, mentre il metallo è ancora fuso, per lasciarlo 



