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presentata dall'equazione (12) offre una figura simmetrica (*) 

 ed è anzi la sola curva simmetrica (aclinoide del Hein- 

 zerling) che vi abbia tra le clinoidi tutte, quali sono comprese 

 dall'equazione (11) (■^"^). In tal caso, l'intersezione dell'asse 



(*) Questa forma soltanto è considetata nella nota da me aggiunta alla 

 versione italiana della 1* ediz. del ìlandbuch der Ingenieur Wissenschaften^ 

 versione impresa a pubblicare dall'editore Leonardo Vailardi , sotto il titolo 

 Enciclopedia delle Scienze dell'Ingegnere. Vedasi al volume II, parte 1% 

 pag. 190 e 191. 



[**) La meneclinoide simmetrica, ovvero ortogonale, si avvicina più della 



parabola alla vera curva delle gomene dei ponti sospesi a palco orizzontale, 



poiché dà luogo a tener conto del peso dei tiranti di sospensione. Infatti se 



P indica il peso dell'unità lineare di tirante, Q la distanza fra i tiranti 



successivi, ? la loro lunghezza variabile, Q il carico proveniente dal palco 



per unità lineare orizzontale; il carico complessivo della gomena raggua- 



, PC OQ 



gliato all'unità lineare orizzontale e —-^ ■+■ Q, ossia proporzionale a C -t — q. 



Se dunque assumiamo per asse delle ascisse una orizzontale sottoposta al 



piano del palco per—-, avremo il diagramma della distribuzione delle forze 



rappresentato dalla curva della gomena. 



Neanche ciò tuttavia. è perfettamente esatto, poiché si ottiene a patto di 

 trascurare la distribuzione speciale del peso proprio della gomena. In linea 

 digressiva, voglio pure accennare alla vera curva teorica dei ponti sospesi, 



V V , . P 



la quale non e ne parabola ne clinoide. Se poniamo j5 = -- , chiamiamo a 

 il peso della gomena per unità lineare sviluppata, ed assumiamo per asse 

 delle ascisse la orizzontale di sopra definita, onde y=^-\ — - , la equa- 

 zione differenziale di tal curva è : 



d^y às 

 *^^=^^^«d^ W' 



dinotando t una costante arbitraria. Ora è notevole come un integrale parti- 

 colare di questa si riscontra nell'equazione della catenaria. 



(X — e e — X 



m m I 



dove e sia una costante arbitraria, ed m una delle radici dell'equazione 

 pm^-^-qm —t = 0; il quale fatto lasciavasi pure prevedere dalle note pro- 

 prietà geometriche e statiche della catenaria. Peraltro si può compiere 



d ?/ 

 una prima integrazione della (I), cominciando dal porre y^ = Y onde la (I) 



diventa t^Y = py + qyi -4- Y^ (H); 



