570 MATTIA MARTINETTI 



Giova qui però fare un'osservazione. 

 La legge da cui si ricava la forinola 



x p c + A 

 x i ~~ Pi Ci + A ' 



è quella che spetta al caso di riscaldamento per sola irradiazione. 



Perciò nel metodo di raffreddamento suolsi rarefare grande- 

 mente l'aria che è nel recipiente in cui si raffredda il corpo. 



Ora nel caso mio non è stata operata alcuna rarefazione nel 

 tubo A, onde potrebbesi muovere al metodo seguito la grave ob- 

 biezione che il riscaldamento fosse dovuto non unicamente alla 

 irradiazione, ma ancora alla conduzione ed alle correnti d'aria. 



Per prevenire tale obbiezione io mi accertai che i risultati 

 delle esperienze da me eseguite si scostavano così poco da quelli 

 che avrei potuto ottenere rarefacendo al massimo grado l'aria in 

 A, da ritenere che la quantità d'aria esistente in A non abbia 

 portato alcun errore sensibile. 



Se p è il peso del corpo che si riscalda, e il suo calore spe- 

 cifico, Jc un coefficiente di proporzionalità, X il tempo, t la dif- 

 ferenza di temperatura fra il corpo e l'ambiente, per piccoli va- 

 lori di t sarà : 



pc .dt = — Jet . dX , 



e quindi se H è un coefficiente di proporzionalità e t la tem- 

 peratura del corpo all'origine del tempo: 



iogy°=2rx, 



che ci dice che il logaritmo del rapporto fra la temperatura ini- 

 ziale t Q ed una qualunque temperatura t è proporzionale al tempo 

 che il corpo impiega nel passare dalla temperatura iniziale alla 

 temperatura t. 



Nel caso dell'acqua calcolai per H il valor medio 0,01172 

 e trovai che si aveva 



