234 GALILEO FEKKAKIS 



Dalle forinole (1) e (2) si ha per divisione 



W &) 



od anche 



P 12 - '^ 

 W _ù> 



w+p~a 



(3) 



(4) 



l'energia W, che si ottiene come lavoro meccanico o come forza 

 viva, sta alla totale energia W-{-F, che si manifesta in parte 

 come energia meccanica ed in parte come calore, come la velocità, 

 di rotazione del cilindro sta alla velocità di rotazione del campo 

 magnetico. 



Se, come abbiamo supposto nel calcolo precedente, il campo 

 magnetico ha una intensità costante e gira con velocità uniforme, 

 vi ha nel cilindro conduttore un sistema di correnti indotte, che 

 conserva costantemente la stessa configurazione; questo sistema 

 di correnti si sposta girando attorno all'asse dell'apparecchio, ma 

 i fenomeni che in un elemento di tempo qualunque avvengono 

 in un elemento qualunque del volume del cilindro, in un ele- 

 mento di tempo successivo si riproducono esattamente in un altro 

 elemento di volume. Il calore svolto dalle correnti nel cilindro è 

 adunque lo stesso che si svolgerebbe se le correnti fossero costanti 

 ed immobili. Ora in ogni elemento di volume la corrente è pro- 



porzionale ad , ove si rappresenti con o la resistenza 



specifica del metallo ; quindi il calore svolto è proporzionale a 



(Ù - w\- (12 — w)- 

 p j I , ossia a -^^ . Dicendo adunque k una costante, 



\ , P ' P 



possiamo porre , 



P = -(<2-cof . 



P 



Portando questo valore nelle forinole (1) e (2), otteniamo 



TF=-(i2-w)'.j, (i') 



P 

 ed 



3f=-(i2-w) . .... (2') 



P 



