SULLA LEfHiK DI KIPAKTIZIONR DELL'INTENSITÀ H'MIKeSA 413 



Questa quantità e rappresenta la velocità con cui si trasmette 

 Tonda straordinaria quando la propagazione si fa in direzione 

 normale alla superficie formante l'angolo £ coll'asse ottico. Per 

 la calcite si avrebbe : 



6-'=z:0,G326 

 e quindi : 



''^—-^ 0,8970 . 

 l + c' 



Per conseguenza la teoria di Keuraann darebbe come angolo B^ 

 dell'azimut di polarizzazione della luce incidente cbe corrisponde 

 ad intensità eguali dei due raggi emergenti: 



6j^44"48' 19". 



11 procedimento seguito in questo lavoro ha condotto al valore 0^ 

 che, essendo un po' r^inore di B^ , si allontana alquanto più di 

 questo dalla legge di Malus ; però questo ^3 si avvicina più 

 del 5j al valore che risulta dalle determinazioni fotometriche di 

 Wihh 



Per ultimo si consideri il caso in cui la luce cadente sulla 

 lamina cristallina non è affatto polarizzata. Se la legge di Malus 

 fosse esatta, i due raggi emergenti dovrebbero contenere sempre 

 eguali quantità di luce ; ma questo rigorosamente non è. Per 

 studiare razionalmente ciò che qui avviene, si può, come gene- 

 ralmente si usa, sostituire al raggio incidente naturale un sistema 

 di due raggi eguali polarizzati ad angolo retto. Lo stesso raggio 

 incidente si può pur considerare come costituito da infiniti raggi 

 uguali , riuniti fra loro , d'intensità infinitesima e polarizzati in 

 tatti i piani distribuiti uniformemente intorno alla linea che 

 rap}U'esenta la sua direzione. 



Conformemente a quest'ultimo corcetto, sia sempre uuo lin- 

 tensità del 1 aggio incidente naturale; l'angolo per uno (jua- 

 lunque dei raggi elementari che lo costituiscono, d'intensità f/;?; , 

 può essere espresso da lux, dovendo x assumere poi tutti i 

 valori compresi fra zero ed uno ; si indichino con (/r,, , de^ le 

 intensità dei due raggi dementali emergenti che derivano dal 



