570 ' ANGELO BATTELLI 



Da questa tabella, come pure generalmente dalle altre, sì 

 vede che, dopo essere passata per un certo tempo la corrente 

 magnetizzante, se si tiene in seguito per altrettanto tempo il cir- 

 cuito aperto, non si vede la macchia ritornare al punto da cui 

 era partita, ma fermarsi invece in una posizione più lontana dallo 

 zero. Questo può attribuirsi al fatto che il ferro adoperato, 

 quantunque fosse di buonissima qualità,, tuttavia per la magne- 

 tizzazione subita , serbasse per qualche tempo un' alterazione mo- 

 lecolare che non gli consentisse di tornare perfettamente nelle 

 condizioni termiche primitive. 



Questo metodo però, sebbene mi avesse dato indizio del- 

 l'esistenza del fenomeno, non mi poteva servire per avere una 

 misura della variazione della conducibilitcà. Perciò all' asta di 

 rame e ferro ne sostituii un'altra tutta di ferro lunga 30 '^'", 

 della stessa sezione della precedente e coi fori alla medesima 

 distanza di prima dairestremità ov'era la vite. Assicuratomi che 

 pure con tale asta si mostrava abbastanza evidente il fenomeno, 

 pensai di determinare il rapporto fra la conducibilità normale del 

 ferro, eia sua conducibilità quand'è magnetizzato nel modo seguente. 



Se si indicano rispettivamente con f^ , t.^ e t^^ le temperature 

 del primo e del secondo foro e dell'ambiente in cui era im- 

 mersa l'asta ; e con x^ e x.^ le distanze rispettive dei fori dalla 

 sorgente calorifica, possiamo con sufficiente esattezza rappresen- 

 tare l'eccesso della temperatura del primo foro su quella del- 

 l'ambiente, quando la trasmissione nel calore è allo stato per- 

 manente con 



dove A è una costante , h la conducibilità esterna , Z; la con- 

 ducibilità interna , j; il perimetro ed s la sezione dell'asta. Ma 

 siccome nell'asta in istudio la sezione ha per lato due centimetri, 



si avrà 1/ - ^ ^^ 2 e perciò scriveremo : 



-X \/~' 



t-t=Ae '' ^ .. .(1).. 



Analogamente pel secondo foro si avrà 



t^t=Ae ^ V 



