34 G. GUGLIELMO 



disciolto non sono piccolissime. Ora, tenendo conto della durata 

 delle esperienze, si riconosce essere difficile che per variazioni o 

 di pressione o di temperatura, o per altre cause, i vari bicchieri 

 si mantengano assolutamente nelle stesse condizioni. 



Lo Stefan (1) partendo dall'equazione generale del moto d'un 

 elemento d'uno dei gaz : 



d i) 



a x £, dxdy d z = p, X, dxdydz — ' dxdydz — W. , 



dx 



e dalle analoghe spettanti agli altri due assi, e al secondo gaz, 

 dove pi è la densità del primo gaz , q t la forza acceleratrice 

 che lo sollecita, p Y la sua pressione e W 4 la resistenza che su- 

 bisce nel suo moto da parte del secondo gaz (equazioni che si 

 semplificano supponendo che come nel caso nostro la diffusione 

 avvenga lungo un cilindro parallelo ad uno degli assi , che sia 

 nulla l' accelerazione del primo gaz e la velocità del secondo , e 

 nulla la forza esterna) e supponendo la resistenza W\ uguale al 

 prodotto della velocità del primo gaz rispetto al secondo per la 

 densità di questo, giunge con facilità alla seguente espressione 

 del volume del gaz o vapore, preso a 0° e 760 mm , che at- 

 traversa nell'unità di tempo una sezione normale (2) 



Ics p—p 



«.= t- log- 5 (A). 



h p—p 



In questa relazione h è la distanza di due sezioni normali, in 

 cui le tensioni del primo gaz sono p' e p", p la pressione totale 

 dei due gaz, s la sezione, e ^ un coefficiente costante per ogni 

 coppia di gaz che è dato da : 



P T 



/ 



d d T a ' 



v 



m m 



Qui p a è la pressione nonnaie di 760 mm , T la temperatura 

 assoluta. d A , c/ 2 le densità a 0° e 760 mm dei due gaz, T n la 



(1) Stefan, Ueber das Gleichgew. und die Beweg. insb. die Diffusion 

 von Gasgernengen. Wien. Ber. der k. Akad. der Wissensch. 1871. 



(2) Stefan , Versuche uber die Verdompfung. Wien. Ber. der k. Akad. 

 der Wissensch. 1873. 



