gg A. Voller. Mittheiluiigen ülier einige im physikalischen Staats- 



Stralilen bczw. zur Stromleitung anregen, was sich stets durch Auftreten 

 der eigeuthümlich gelb-grünlichen Färbung des Fluorescenzlichtes des Glases 

 kuudgiebt. Nun ist man im Allgemeinen geneigt, den iDhysikalischen Vor- 

 gang der Wirkung dieser Erwärmung als ein Austreiben von geringen 

 Mengen absoi'birter Gase aus dem Glase dei' Eöhren oder von seiner Innern 

 Oberfläche aufzufassen; diese in das Vacuum eintretenden Gastheilchen 

 sollen dann die bisher wegen des hohen Vacuiims sehr schwierige Strom- 

 leitung ermöglichen. Lidess scheint diese Erklärung des Vorganges doch 

 keine völlig befriedigende zu sein. Denn sie trägt einer merkwürdigen That- 

 saclie nicht Rechnung, welche wir fortwährend zu constatiren Gelegenheit 

 hatten. Die äussere Erhitzung ist nämlich in sehr viel höherem 

 Grade wirksam, wenn sie in der Umgebung der Kathode ge- 

 schieht, als wenn man die Anodenseite oder die übrigen Theile der Röhre 

 erhitzt. Der Unterschied ist so auffallend und so sicher, dass wir an einer 

 wesentlichen Mitwirkung der auf der innern Glasfläche in der Umgebung 

 der Kathode bestehenden elektrischen Laduugszustände nicht zweifeln 

 können, obgleich wir auch hier ein genaueres Verfolgen dieser Erscheinung, 

 u. A. auch der Frage, ob die bekannte unipolare Leitung der Flammen 

 dabei eine Rolle sjiielt, uns noch haben vorbehalten müssen. 



Eine weitere Prüfung konnten wir einigen besonders wichtigen Punkten 

 widmen, die theilweise bereits in den Röntgen'schcn Publicatiouen erwähnt 

 worden sind, aber ilu-er grossen Bedeutung wegen wohl noch genauerer 

 Studien bedürfen. Es handelt sich namentlich um die Fragen, ob es mehrere 

 Arten der neuen Strahlen giebt, ob die Röntgen'schcn Strahlen gebrochen 

 und reflektirt werden können, ob sie wie Kathodenstrahlen von magnetischen 

 Kräften abgelenkt werden oder nicht. Im Folgenden möge Einiges über 

 unsere Versuche in diesen Richtungen mitgetheilt werden. 



In den Tafeln V und VI geben wir zunächst zwei mit derselben Vacuum- 

 röhre bei verschiedenem Verdünnungsgrad der darin enthaltenen Luft 

 gemachte Aufnahmen, von denen aber auch jede für sich nicht ohne 

 Interesse sein dürfte, weil sie einen unmittelbaren Ueberblick über die 

 absorbirende Kraft einiger Aviclitiger Stoffe den X-Strahlcn gegenüber giebt. 



Es mögen daher hier zunächst die Namen dieser Stoffe zugleich mit 

 ihren Dicken angefüiirt werden. 



Es bedeuten in den lieiden Tafeln V und VI 



No. Diekc in nnn 



1) Quarzkrystall, farblos 3,08 



2) Spiegelglas, „ 3, IC 



3) Kalksj^athkrystall, farblos 3,15 



4) Gypskrystall, „ 3,5 



