Laboratorium ausgeführte Versuche mit Rüntgen-Strahlen. 89 



andere namhafte Physiker darauf hingewiesen, daas dieser Umstand noch 

 nicht nothgedrungen dazu führe, die doch zunächst näher liegende An- 

 nahme von Trans Versalschwingungen aufzugeben, da nämlich nach den 

 neueren Dispcrsionstheorieen des Lichtes sich für unendlich kleine 

 Transversalschwingungcn der Brechungsexponent n= 1 ergebe, wie er ja bei 

 den X-Strahlen tliatsächlicli gefunden werde. 



Es würde demnach von fundamentaler Bedeutung sein, wenn es gelänge, 

 bei irgend einem Stoffe einen Unterschied des Brechungsexponenten unserer 

 Strahlen von der Einheit nachzuweisen; und in dieser Hinsicht schien uns 

 nun der Diamant, welcher sich ja dem Lichte gegenüber durch eine so 

 besonders grosse Brechbarkeit auszeichnet (n = 2,4 — 2,5), am meisten 

 Aussicht auf Erfolg zu bieten, um so mehr, als er sich auch als besonders 

 durchlässig für X-Strahlen erwies. 



Es mag schon im voraus erwähnt werden, dass auch bei diesem 

 Stoffe, trotzdem unsere Versuche bis zu einer sehr weitgehenden Genauigkeit 

 getrieben wurden, sich keine Spur einer Brechbarkoit der neuen Strahlen 

 gezeigt hat, dass vielmehr als Endresultat dieser Versuche der Satz hin- 

 gestellt werden kann, dass der Brechungsexponent des Diamanten 

 für die X-Strahlen sich höchstens um + 0,0002 von der Einheit 

 unterscheiden kann. Weiter unten werden die näheren Umstände des 

 Versuches beschrieben, aus denen diese Zahl leicht zu berechnen ist. 



Derselbe Nachweis wurde dann auch noch für das Aluminium 

 geführt, ein Metall, welches wegen seiner guten Durchlässigkeit für die 

 X-Strahlen für diese Versuche ebenfalls besonders geeignet ist. 



Endlich wurden dieselben Beobachtungen auch noch auf ein schweres 

 Metall, nämlich das Kupfer, ausgedehnt, für welches allerdings wegen 

 der starken Absorption, welche die X-Strahlen darin erfahren, die Messungen 

 noch nicht bis zu der oben genannten Genauigkeit hin verfolgt werden 

 konnten. Immerhin wurde aber auch für dieses bereits festgestellt, dass 

 sein Brechungsexponent sich höchstens um + 0,001 von der Einheit 

 unterscheiden kann, während Winkelmann und Straubel (Jenaische 

 Zeitschr. f. Naturwissensch., XXX. Bd.), für das genannte Metall aus ihren 

 Beobachtungen einen Brechungsexponenten n= \ — 0,0038 glaubten ab- 

 leiten zu können. 



Wir bemerken hierzu, dass es uns gelang, stets ein genügend 

 scharfes Bild von demjenigen Spalte zu erzielen, an welchem das ablenkende 

 Prisma selbst befestigt war, so dass man einerseits die frei durch 

 den Spalt hindurchgegangene Strahlung und andererseits auch die durch 

 das Prisma hindurchgegangene — als deutlich von einander unterschieden 

 — unmittelbar neben einander liegend erkennen kann, wie auch die weiter 

 unten zu beschreibenden Figuren I, II und III der Tafel VII zeigen. 



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