Lnliorntnrinm ansjoi'iilirte Versuche mit Rdntypn-Strahlun. 91 



von welcher die X-Strnlili'ii auf diesem ülcche ihren Ursprung nehmen, 

 liäufin- über 10 mm. wie sich durch eine Lochphotographie dieses Bleches 

 leicht nachweisen lässt. 



In den auf die prismatische Ablenkung der X-Strahlen bezüglichen, 

 in Tafel VII befindlichen At)bildungen I, II und III bezeichnet nun, wie 

 daselbst angegeben, der Buchstabe P denjenigen Abschnitt des Spaltes, 

 ■welcher von dem betreffenden Prisma bedeckt war, und zwar ist dieser 

 Buchstabe immer auf die Si)itzseite des Prismas gesetzt. Man sieht dem- 

 nach, da eine Ablenkung des durch das Prisma liindurchgegangeneu 

 Strahlenautheils nicht stattgefunden hat, bei P nichts anderes als das 

 Schattenbild eines prismatisch geformten Körpers aus der betreffenden 

 Substanz, und dementsprechend nimmt denn auch die Schwärzung in 

 diesem Theile des (positiven) Spaltbildes von der Seite P bis zur entgegen- 

 gesetzten hin allmählich zu, wie in den Figuren I und II der Tafel un- 

 mittelbar zu erkennen ist. In Figur III dagegen, bei welcher a = 2000 mm 

 und h = 300 mm war, hat die X-Strahlung der Röhre trotz einer Auf- 

 nalnned.-tuer von fiO Minuten die Knpfer[)rismen nur an ihrer äussersten 

 Spitze, also nur auf einem sehr kleinen Stücke der ganzen Spaltbreite zu 

 durchdringen vermocht, denn man sieht hier nur in dem sich immittelbar 

 an den Spaltrand der Spitzseite der Prismen anschliessenden Bilde derselben 

 eiuc feine, nach der Stumpfseite hin schnell abfallende weisse Linie. Auch 

 hier aber zeigt die Photographie wieder deutlich, dass eine Ablenkung 

 dieses durch das Prisma hindurchgegangenen Lichtes nicht stattgefunden 

 hat. denn der sich davon absetzende Schatten des betreffenden Theiles des 

 Spalt randes liegt genau in der Verlängerung der übrigen Theile desselben. 

 Mit Hülfe der bekannten Brechungsgesetze — falls man dieselben auf die 

 X- Strahlen anwenden will — sowie der oben für diesen Fall angegebenen 

 Grössen a und h Itei einem brechenden Winkel von ungefähr 30 " ergiebt 

 sich demnach auf Grund der Figur III, dass der Brechungsexponent des 

 Kupfers sich von der Einheit höchstens um + 0,001 unterscheiden kann, 

 was nämlich eine Verschiebung jener feinen weissen Linie um 0,17 mm 

 bedeuten würde. Keinesfalls kann aber der Brechungsexponent des Kupfers, 

 wie oben erwähnt, 1—0,0038 betragen, denn dann müsste diese Linie um 

 O.fifi mm nach der Seite P hin verschoben sein. Bei den Figuren I und II, 

 von (Iciicn die erstere mit einem Diamant-, die zweite mit einem Aluminium- 

 ])rismn von je ungefähr HO" brec^liendem Winkel gemacht ist, war im ersten 

 Falle a = 1 100 mm und h = 100 mm, im zweiten a = 1000 mm und h = 

 100 mm; indessen wurden mit denselben Prismen auch Aufnahmen gemacht, 

 für welche a = 3000 mm und ?; = .500 mm war, Aufnahmen, die sich 

 allerdings nicht mehr so gut zur Reproduction eigneten als die beigegebenen, 

 die aber dennoch im Original noch vollkommen entscheidend sind, so dass 

 dadurch für diese beiden Substanzen ein etwaiger Brechungsexponent der 

 X-Strahlen sicher in die Grenzen 1 + 0,0002 eingeschlossen ist. 



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