92 A. Voller. Mittlieihingen iibci- einige im physikalischen Staats- 



Dicses Eesultat ist deswegen von Wichtigkeit, weil es uns ermöglicht, 

 unter der Annahme, dass die X-Strahlung ebenso wie die des 

 Lichtes in einer transversalen Schwingungsbewegung des 

 Aethers bestehe, einen Grenzwerth für die Wellenlänge der ersteren 

 abzuleiten. Da nämlich der Diamant diese letzteren ebenso wie die 

 Lichtstrahlen nur schwach absorbirt, so muss es unter obiger Annahme 

 erlaubt sein, auf beide die Dispersionstheorie farbloser Medien anzuwenden. 

 Nach derjenigen von Helmholtz (s. Wüllner Experimentalphysik Bd. II) 

 besteht dann zwischen dem Brechungsexponenten n und der Wellenlänge X 

 eines solchen Strahles für ein solches Medium die Beziehung 



wo P, Q und Xm drei Konstanten sind, die für jeden Körper besonders 

 bestimmt werden müssen. In unserem Falle benutzen wir zu dieser Be- 

 stimmung die bekannten Brechimgsexponenten des Diamanten (s. dieses 

 Jahrbuch No. VIII, S. 290, 1890) für die drei Frnunhofer'schen Linien A, 

 D und H für welche nämlich bezw. 



71 = 2,40245; 2,41734; 2,40476 

 und A. 10^ = 760,f),'j; 589,31; 396,90 ist. 



Daraus ergiebt sich daim 



P= 367,3771 .10«; Q = 367,38037. 10« 

 und X^ = 112,6918. 10~«. 



Diese optischen Konstanten des Diamanten können nun weiter dazu 

 dienen, um umgekehrt unter der Annahme, dass für die X-Strahlen n 

 genau gleich dem oben festgestellten Grenzwerthe also = 0,9998 ist — der 

 andere Grenzwerth 1 ,0002 liefert keinen reellen Werth — , das zugehörige X 

 zu berechnen. Es ergiebt sich 



X = 0,00000104 mm, 

 so dass wir also schliessen können, dass die Wellenlänge der 

 X-Strahlung unter der Annahme, dass sie eine dem ge- 

 wöhnlichen Lichte gleichwerthige Erscheinung darstellt, 

 auf welche demnach die Helmholtz'scho Dispersionstheorie 

 Anwendung findet, nicht über 0,000001mm, also nicht über 

 den COO sten Theil der Wellenlänge des gelben Natriumlichtes 

 betragen kann. 



Wir haben ganz neuerdings auch, veranlasst durch die betr. Ver- 

 öffentlichung von Fomm (Naturwissensch. Rundschau XL S. 304. 1896), 

 versucht, dkect durch Interferenzbeobachtungen einen Werth für diese 

 Wellenlänge zu gewinnen, wobei uns die oben beschriebene Versuchsmethode 

 zu ganz erhebhch genaueren Beobachtungen befähigte, als diejenigen waren, 

 welche von dem genannten Physiker beschrieben sind. Denn auch bei Fomm 

 war, wenn auch seine Strahlenquelle nur die Breite von Vi mm hatte, das 



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