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qualunque. Da queste equazioni si riconosce senz'altro la possi- 

 bilità di ridurle con una trasformazione delle coordinate a quella 

 forma canonica, che esprime il teorema che ho di mira. 



Sia uno spazio connesso, riempito di materia continua . in 

 equilibrio sotto l'azione di forze distribuite con continuità sulla 

 massa e di pressioni, comunque oblique, pure distribuite con 

 continuità sulla sua superficie. 



Le equazioni generali deirequilibrio si ottengono esprimendo 

 le condizioni deirequilibrio per qualsiasi porzione del corpo con- 

 siderata come rigida. 



Ritenuti i punti del corpo riferiti primitivamente ad una 

 terna di assi ortogonali x, , x^ , x^ , introduciamo un sistema di coor- 

 dinate curvilinee qualunque q,.. q^. q^.. talché posto secondo l'uso: 



t 

 s'avrà per espression'^ dell'elemento lineare: 



(ls'=Q,,dq;+Q,,dq^-\-Q,-fIq^ 



+ 2 Q^.dq, dq,+ 2 Q^, dqjq,+ 2 Q,^ d q, dq, . 



Diciamo X, , X^, Xo, le componenti della forza, riferita al- 

 Tunità di massa, applicata nel punto {x, , x^, x^), e r„, , J„,, T^j, 

 le componenti della pressione, riferita all'unità superficiale, eser- 

 citata attraverso l'elemento la cui normale è designata col sim- 

 bolo n. 



Per esprimere l'equilibrio di una porzione qualunque S del 

 corpo, limitata dalla superticie 7 dovremo, secondo il principio 

 delle velocità virtuali , imaginare dati ad ogni suo punto {x, , 

 ^i» ^s}» g^i spostamenti òx,, o x^, ox^, compatibili colla rigi- 

 dità del sistema, valutare il lavoro virtuale di tutte le forze 

 per questi spostamenti e quindi eguagliare a zero i coefficienti 

 di tutte quelle variazioni, che sono tra loro indipendenti. 



Le variazioni d x per un dato spostamento di S sono fun- 

 zioni monodrome e continue delle coordinate 5., $., , g„ . La 



