418 GIUSEPPE BASSO 



a taluno dei casi speciali di cui mi ero già anteriormente oc- 

 cupato seguendo l'altra via e sui quali anzi tentai pure di fare 

 verificazioni sperimentali. 



Il desiderio di chiarezza mi consiglia a prender le mosse da 

 alcune note proposizioni generali , le quali scaturiscono diretta- 

 mente dal concetto fondamentale che informa la teoria elettro- 

 magnetica della luce. 



II. 



Abbiasi un mezzo perfettamente coibente, omogeneo, isotropo 

 non . il quale occupi un campo elettrico od elettromagnetico 

 determinato dalla presenza di masse elettriche o magnetiche co- 

 munque distribuite nello spazio. Trovandosi tale mezzo nella con- 

 dizione che vien chiamata di polarizzazione dielettrica , devesi 

 considerare ogni suo punto {x , y, z) come appartenente ad un 

 cilindro elementare le cui basi giaciono su due superficie equi- 

 potenziali successive e le cui generatrici sono dirette secondo le 

 linee di forza ; la forza elettromotrice E che in un istante qua- 

 lunque agisce su questo cilindro genera sulle sue basi quantità 

 eguali e di segno contrario di elettricità libera. 



Il momento elettrico m che ne risulta e che rappresenta il 



rapporto della quantità d'elettricità libera sopra una base del 



cilindro all'area della base stessa è proporzionale alla forza E 



e si può scrivere : ,-, 



m^=c Ji, , 



essendo £ la costante di polarizzazione dielettrica del mezzo. 



Se questo mezzo è isotropo, la costante s ha un valore in- 

 dipendente dalla direzione della polarizzazione e questa direzione 

 coincide dapertutto colla direzione della forza E . Ciò corrisponde 

 al concetto che, nella teoria meccanica della luce, ci formiamo 

 di un mezzo etereo isotropo , quando ammettiamo che la forza 

 elastica nascente in una particella d'etere che venga spostata 

 dalla sua posizione d'equilibrio d'una quantità infinitesima è in- 

 dipendente dalla direzione della linea di spostamento e che la 

 direzione di tale forza coincide con quella dello spostamento. 



Ma se il mezzo coibente è aniso tropo la cosa va altrimenti. 

 In tal caso si dimostra che esistono tre direzioni ortogonali (che 

 corrispondono ai tre assi di elasticità ottica di Fresnel) le quali 

 si possono condurre per qualunque punto del mezzo e sole godono 



