FENOMKNl DJ KIFLESSIONE CKISTAI-IJXA 421 



nella quale le quantità sono misurate nel sistema elettrostatico. 

 Vedesi facilmente che, se si indica con e il numero delle unità 

 elettrostatiche di elettricità contenute in un'unità elettromagnetica, 

 l'equazione precedente , (juando si adotti il sistema di misura 

 elettromagnetico , diventa : 



Zu dv dw 1 O.A'i; 



1 ^ — ; ( 1 . 



dx 0// dz 2 Tre- H ^ ' 



Ciò posto, prendansi in seno al coibente polarizzato due ele- 

 menti di corrente di lunghezze ds , ds' , d'intensità J , J' e 

 distanti Tun dall'altro della quantità r . Il potenziale elettro- 

 dinamico elementare si può, secondo Clerk Maxwell, porre sotto 

 la forma : 



P = JJ' 



cos (d f! . d fi') 1 d"^ r 



r "^ 2 Ó7o7 



ds ds' 



Per formare il potenziale elettrodinamico dell'intero sistema di 

 correnti sopra se stesso e dedurne quindi le componenti della 

 forza elettrica applicata in ogni istante ad un punto qualunque 

 del mezzo si può ragionare nel modo seguente. Siano dx , dy , dz 

 le proiezioni , secondo gli assi, della corrente elementare d s di 

 posizione (.r, y , s) per la quale le componenti del flusso elet- 

 trico sono «( , V , IV \ per un altro elemento ds' di corrente di 

 posizione {x , ?/ , z' ) siano dx\ dy' , dz le sue proiezioni e 

 u' , V , tv le componenti del relativo flusso elettrico. Sostituiamo 

 a ciascuno dei due elementi le sue proiezioni ; avremo così al 

 posto dell'elemento ds il sistema delle tre correnti elementari di 

 lunghezze dx^ dy, dz colle intensità rispettive: 



u d y d z , V d X d z , tv d xdy ; 



e invece dell'elemento ds intendiamo poste le sue tre proiezioni 



dx , d y , d z colle rispettive intensità : 



u'dìjdz , v'dxdz , ivdxdy . 



Applicando ora l'espressione precedente di P all'elemento dx 

 considerato successivamente in relazione con ciascuno degli ele- 

 menti dx , dy, dz' e tenendo anche conto della relazione: 



r^ = {x-J^+{y-y'f + {z-^f , 

 Atti R. Accad. - Parte Fisica — Voi. XX. ?9 



