422 GIUSEPPE BASSO 



si ottiene per Tespressione del potenziale elettrodinamico sopra 

 dx di tutto il sistema : 



— Fudxdyds , 

 piu'chè si ponga : 



F=-\ Wdx'dyUh' 



a il u r V c' r tv à- r 



r 2 dx'ùx 2:iy'dx 2 d'^z'dx 



In modo analogo si ottiene il potenziale sopra d ij di tutto 

 il sistema espresso da 



— Gvdxdydz , 

 dove si ha: 



G^-W \dx'dy'dz' - + ,, -r-rr + -k :w^ + 



■t 



■2 dx'dy 2 dtj'dy 2 D„^'0^ 



E similmente sopra Telemento dz si ha il potenziale del sistema 



— Hivdxdydz , 

 intendendo che sia : 



^=_ dx'dy'dz\--{--- —r- + TT^T^ + IT 



7 r ' 



I f/.«' dy' ds' I — 



2 0:r'a^ 2dy'dz 2 O/O?/ 



La conoscenza delle tre funzioni F , G . H serve a risolvere 

 tutte le questioni relative alle azioni esercitate dal sistema di 

 flussi elettrici che costituiscono lo stato periodicamente variabile 

 di polarizzazione dielettrica del mezzo coibente. Qui basterà ac- 

 cennare le seguenti più importanti e già conosciute proprietà di 

 tali funzioni : 



l'' Il potenziale elettrodinamico dello intiero sistema di 

 correnti su se stesso ha per espressione : 



l l I (ZiC c?^ c?^' [Fu + Gv + Hw) : 



2° Se si tiene conto dell'equazione (1) e si applica il teo- 

 rema di Green, le tre funzioni anzidette si possono mettere sotto 

 la forma : 



