FENOMENI DI T^IFLESSIONE CRISTALLINA 425 



Si indichi ancora con F il valor medio che la funzione F 

 assume sulla superficie sferica di raggio r , cosicché si abbia: 



F=~ Fd(^ . 



Dalla precedente equazione si passa subito alla seguente: 



, d^-lFf) d-(Fr) 



4 71 £ — = — ^ L , 



or- Dr- ' 



la cui integrale, ponendo : 



r/-JL , 



4:7tS 



ha la forma : 



Fr = f{r-Trf)-\-^L{r+Uf) . 



Ne risulta eli e il valor medio di F , quale si trova sulla sfera 

 di raggio r alla fine del tempo t , si va propagando colla ve- 

 locità U a guisa di onda sferica avente il centro nel punto 

 (x , y , z). Considerazioni analoghe si possono fare per le funzioni 

 G e H . Perciò , nel propagarsi di una perturbazione elettrica 

 da un punto del mezzo ad un altro distante dal primo di Ut, 

 la condizione della perturbazione in quest'ultimo alla fine del 

 tempo t dipende da quella in cui si trovava il primo punto al 

 principio dello stesso tempo t . 



Designando sempre con e il numero delle unità elettrostatiche 

 di elettricità contenute in un'unità elettromagnetica ed intendendo 

 che entrambe queste unità siano determinate per l'aria, si di- 

 mostra facilmente che si ha : 



1 



4 7r£, 



dove £q rappresenta la costante di polarizzazione dielettrica del- 

 l'aria. Donde la conseguenza che la velocità con cui si propagano 

 le perturbazioni elettriche, la quale non è altro che la velocità 

 della luce , coincide col numero e ; il che è confermato dall'e- 

 sperienza. 



Quando poi si consideri il passaggio del movimento di pro- 

 pagazione delle perturbazioni elettriche da un mezzo isotropo ad 



