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un altro, in virtù della relazione Zf^ = , si scorge che ila ua- 



drato dell'indice di rifrazione di un mezzo riferito a quello del- 

 l'aria è uguale al rapporto della sua costante di polarizzazione 

 dielettrica a quella dell'aria. 



In seno ad un mezzo coibente isotropo e alla fine del tempo t, 

 s'immagini una superficie piana d'onda, cioè un piano passante 

 per gli elementi del mezzo che contemporaneamente si trovano 

 nella stessa condizione di perturbazione elettrica. Se i flussi 

 elettrici che attraversano , con periodiche variazioni d'intensità , 

 questi elementi sono fra loro paralleli e costituiscono così altret- 

 tante oscillazioni elettriche, ossia correnti lineari d'intensità pe- 

 riodicamente variabile le quali hanno tutte direzioni fra loro pa- 

 rallele , l'onda si dice polarizzata. Inoltre fa d'uopo ammettere 

 che il piano di polarizzazione sia normale alla direzione comune 

 delle oscillazioni elettriche se si vuol conciliare l'interpretazione 

 delle proprietà birifrangenti dei mezzi anisotropi colle determi- 

 nazioni sperimentali delle tre costanti dielettriche che per alcuni 

 di tali mezzi, e specialmente per lo zolfo cristallizzato , vennero 

 eseguite da Boltzmann (^). 



Prendasi ora come asse delle ^ la normale al piano d'onda 

 considerato e prendasi come piano delle ys il piano di polariz- 

 zazione, cosicché le oscillazioni elettriche siano parallele all'asse 

 delle X . In tal caso sono nulle le componenti v , iv del flusso 

 normali all'asse delle x e dal modo con cui vennero trovate le 

 funzioni F , G , H risulta immediatamente : 



G=0 , ^=0 . 



Perciò le tre equazioni (3) si riducono all'unica : 



dz- dt~ ' 



nella quale la F dipende dalle sole variabili .z q. t . Fra le so- 

 luzioni particolari di quest'equazione che soddisfano nello stesso 



(*) Annali di Poggendorf, 1874. 



