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tempo alla necessaria condizione di periodicità sceglierò ,, come 

 del resto propone lo stesso Maxwell, la seguente: 



F=(7sen — — — , 



dove C è una costante proporzionale al flusso elettrico u e che 

 corrisponderebbe, nella teoria meccanica della luce, alla velocità 

 massima di vibrazione delle particelle eteree. Indicando con L 

 la lunghezza d'onda relativa alla propagazione della perturba- 

 zione elettrica e con T il periodo di tale perturbazione o la 

 durata della oscillazione elettrica, cosicché si abbia : 



L = TJr . 



possiamo anche scrivere : 



i^=Csen (tT-ì ] (4). 



V. 



Se il mezzo coibente è anisotropo e si prendono di nuovo 

 come assi coordinati le sue tre direzioni principali, le equazioni 

 relative alla propagazione di perturbazioni elettriche attraverso 

 di esso vengono da Maxwell (*) presentate sotto la forma se- 

 guente : 



d'F d-'F d'G d~H _ ^ l^'F 0' 



d'G d'G d'H d''F _ ,'^'G d'(i)\ 



d z' ()ar dydz dxdy ^~\dt~ <>U^t) 



d'H 3-J^ d'F d^~G /d''H 0-© 



= 4 77 £,_, 



d X' dy^ dzdx <}ydz '''\ì)f' dzdt 



Si consideri ora una superficie piana d'onda la quale si pro- 

 paghi colla velocità B e si trovi , alla fine del tempo t , rap- 

 presentata dall'equazione : 



x cosi -\- y co?, ij, -\- z co&v -— B t = d , 



[*] Electricity onci magnetismi voi. 2, art. 794. 



