FENOMENI DI RIFLESSIONE f'RISTALLINA 429 



infatti non può essere nulla la velocità B di propagazione del- 

 l'onda e, per altra parte, non possono annullarsi i fattori binomi 

 per la ragione che la periodicità della perturbazione esige che 

 ogni volume elementare del mezzo contenga costantemente la 

 stessa quantità di elettricità e quindi che sia: 



o"=0 . 



Ciò equivale a ritenere che si abbia : 



cos'X cos~a cos^'y 



^2_«2 ' B^-h~ ' B~-c~ 



Questa è appunto l'equazione di elasticità di Fresnel, dalla quale 

 è noto che scaturisce come conseguenza diretta l'equazione della 

 superfìcie d'onda. Perciò la superficie d'onda della perturbazione 

 elettrica in un mezzo coibente qualunque coincide con quella data 

 dalla teoria meccanica della luce. 



Oltre a ciò, se si indicano con a , |B , y gli angoli che fa 

 coi tre assi la direzione della oscillazione elettrica, in virtù delle 

 equazioni (2) si trova : 



F" G" H" 



cos a. : cos p ! cos y =— ' —r- : —5- 



a- ¥ c~ 



da cui risulta ancora che l'oscillazione ha luogo tangenzialmente 

 alla superficie dell'onda, cioè che si ha : 



cos X cos y. + cos /j. cos (5 -\- cos v cos y = . 



Se ne deduce pure che la direzione dell' oscillazione elettrica nel 

 piano tangente alla superficie d'onda è determinata dall'equa- 

 zione : 



COSX ^ 2 COS/J. , , COSI/ o ^ 



{h-— r) H ^ c~ — a~) -\ {a~ —¥)z=0 . 



COS a cos p cos 7 



Questa formola coincide con quella che Fresnel dedusse dalla 

 teoria meccanica della luce , quando s'intenda che la direzione 

 dell'oscillazione elettrica tenga il posto della linea di vibrazione 

 dell'etere per la luce polarizzata rettilineamente. 



