438 GIUSEPPE BASSO 



Eicorrendo alla terna (2) di equazioni, essa si riduce nel nostro 

 caso alla sola : 



AF=4:T!:u , 

 od ancora a : 



Z-2F 



— 5- =4:T!:u . 



E siccome la (4) ora diventa : 



i^ = sen I — r — n , 



perchè si è già preso come unità il valore della costante C per 

 la luce incidente, si avrà : 



1 d^'F T~ \ s ^ \ 



M = ;;- :^o- = - -—7:, sen - r- ^ ; 

 4 71 Os" 47rL- \ L \ 



epperciò : 



L L 



1 Ir..! r2crC0S/r ^ J -"^ rr . 



P= (7 cos « l ì u ds = - -- — ;r^ dssen' - i — f 



2 1 2 4 7:iv- j \L 







Eiguardo al prisma appartenente al fascette riflesso si fanno 

 considerazioni assolutamente analoghe e, avvertendo che per esso 

 il valore della costante Ce F . si ha per il suo potenziale elet- 

 trodinamico P' : 



L 



, 1 T-7C0S/F~ . M " -r 



P = — — : — rrr, — I «5 seu^ I — jT — 



2 4:71 L~ 



■■(r-O 







Per il fascetto rifratto ordinario, la cui sezione retta è o'cosr 

 la lunghezza d'onda è Z^ e la costante O assume il valore u^ 

 si ottiene analogamente : 



1 T-CTCOsr , r J s 



Si consideri infine il potenziale P., relativo al moto rifratto stra- 

 ordinario. Qui le oscillazioni elettriche giaciono ancora nel piano 

 dell'onda , ma non sono piti normali al raggio corrispondente, 



