440 GIUSEPPE BASSO 



Sostituendo nell'equazione esprimente la conservazione dell'energia. 

 essa si riduce subito alla forma : 



cos«(l — V'~) u,~cosr Wo'cosÀ' 



^ : ri: -i -j- -^ ; 



L L^ jL, cos w 



od anche, per essere : 



sen i sen r sen ).' 



►* g sen 

 senr sen/ cos« 



. . T^o. sen <;' cos r ^ sen «' cos),' , ,, ^^ 



cos « (1— V-) = ■ 'U{ H ^, u^' (12) 



Vili. 



Le tre equazioni (11) prese insieme alla (12) valgono a de- 

 terminare pienamente la intensità V' e l'azimut 'b di polarizza- 

 zione del raggio riflesso per qualunque incidenza e per qualunque 

 posizione del piano di polarizzazione del raggio incidente, la cui 

 intensità è uno . Però le espressioni che se ne ricavano non coin- 

 cidono in generale con quelle che io aveva ottenute nella mia 

 prima Memoria. Ciò del resto è naturale, dacché io dovetti allora 

 ammettere certi postulati intorno alla propagazione nei cristalli 

 del moto vibratorio etereo . i quali postulati non hanno i loro 

 equivalenti nella teoria elettromagnetica della luce. Cosi la così 

 detta legge di Malus alla quale ricorsi per ottenere una relazione 

 fra le velocità vibratorie dei due moti rifratti non si può ritenere 

 come esatta in generale ed avvertii allora che la si può acco- 

 gliere come prossima al vero soltanto in virtù della debole biri- 

 frangenza dei cristalli esistenti in natura (*). 



I casi particolari più importanti, nei quali si verifica in modo 

 completo la coincidenza fra i risultati della teoria meccanica della 

 luce e quelli della nuova teoria , sono i due seguenti : 



1° Se il piano di polarizzazione della luce incidente coin- 

 cide col piano d'incidenza, cioè se si pone ^ = nelle equazioni 

 (11), (12), se ne ricava: 



sen(? — r) 



ti/z=0 , w. — , V= — 



sen [i -\- r) 



(*) Vedi i miei già citati Studi sulla riflessione cristallina, pag. 20. 



