SULLE FORZE INTERNE ECC. 700 



A C <lel prisma. Kiferendo le forze che sono applicate al prisma 

 a tre assi ortogonali di cui uno parallelo a, BC, l'altro paral- 

 lelo ad AB ed il terzo perpendicolare al piano di tigura, per 

 l'equilibiio del prisma liquido dovrà la somma delle componenti 

 delle forze parallele a ciascun asse essere nulla. Detto G il peso 

 specitico del li'iuido , si avrà : 



G Jt s — Gì cos C5 = 



cos 'p 



donde si ricava : 



h = ì . 



Parimente dovrà essere : 



G l- s tang '^ — Gì sen 'j = 



cos CJ 



donde si trae 



h = l , 

 quindi sarà 



h = h . 



Si Ila adunque ]i = l-=ì , che è quanto si voleva dimostrare. 



Yedesi pertanto come dalla ipotesi fatta sul valore della forza 

 di coesione nei liquidi in riposo, ovvero dotati di un movimento 

 analogo a quelli dei solidi, si sia potuto dedurre il principio del- 

 l'uguaglianza di pressione in ogni senso che è una condizione di 

 equilibrio pei liquidi in tali condizioni. Questo risultato ci induce 

 a credere che l'ipotesi fatta sia abbastanza prossima alla realtà. 



Supponiamo ora di avere una massa liquida in equilibrio dina- 

 mico, ma dotata di un movimento diverso da quelli che possono es- 

 sere concepiti dai solidi ; proviamo ad ammettere ancora un'ipotesi 

 sulle forze interne e vediamo quali possano essere le conseguenze 

 di questa ipotesi circa le condizioni di equilibrio della massa stessa. 



Condizione generale di ogni movimento di una massa liquida 

 è la continuità. Può soddisfare a questa condizione un movimento 

 di questo genere ; supponiamo che la massa liquida omogenea e 

 pesante abbia un moto rotatorio intorno ad un asse verticale per 

 scorze cilindriche dotate una ciascuna di velocità angolare co- 

 stante per la stessa scorza e variabile da una scorza all'altra. 



Il movimento di rotazione uniforme di una massa liquida at- 

 torno ad un asse verticale si può ottenere in varii modi. Im- 



