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Ora ben si comprende conio in un corpo solido possa svi- 

 lupparsi una forza mutua dì tale intensit;\ nel piano Mm fra 

 le duo mezze scorze cilindriclie solide ; ma se invece di un solido 

 si tratta di un liquido dove non si ha più quella rigidezza e 

 quella invariabilità di forma che si ha nei solidi, sembra più 

 probabile supporre che una forza mutua di quel genere giacente 

 nel piano Mììi non si possa più sviluppare salvo quando il li- 

 quido essendo in movimento, le diverse molecole liquide fossero 

 dotate di velocità diverse in direzione parallela alla direzione del 

 piano 3Im. Non movendosi le molecole liquide parallelamente al 

 piano ili m , si può ammettere che nessuna forza mutua come 

 la q giacente nel piano Min si possa svolgere, si può cioè adottare 

 la seguente ipotesi : 



« Quando un liquido è in movimento permanente non si 

 « svolge alcuna forza mutua nei piani normali alle traiettorie 

 « descritte dai punti della massa liquida ». 



Se la forza mutua giacente nel piano Mm è nulla si ha: 



q=:0 

 e quindi 



f=F. 



Ora questa equazione non coincide più coli "equazione dei mo- 

 menti. Si vede quindi che, se l'ipotesi fatta si verifica in natura, 

 pei corpi liquidi in equilibrio dinamico non sussiste più l'equa- 

 zione dei momenti, che per essere vera richiederebbe che non 

 succedesse alcun cambiamento nella distanza reciproca dei diversi 

 punti della massa. 



Allo stesso risultato si può giungere in altro modo. Suppo- 

 niamo che una massa liquida sia contenuta in un vaso di rivo- 

 luzione ad asse verticale ed a parete interna omogenea Suppo- 

 niamo che in questa massa sia stato introdotto un solido di forma 

 cilindrica a sezione retta circolare avente lo stesso asse del vaso, 

 girevole intorno all'asse medesimo e la cui superfìcie cilindrica 

 esterna sia essa pure perfettamente omogenea. Supponiamo an- 

 cora che il vaso sia fisso ed il cilindro solido interno sia man- 

 tenuto in moto rotatorio uniforme intorno al suo asse. In virtù 

 dell'attrito tra la superfìcie laterale del cilindro conduttore ed 

 il liquido, questo si muoverà esso pure; dopo un certo intervallo 

 di tempo si stabilirà la permanenza del movimento della massa 



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