SULLE FORZE INTERNE ECC. 713 



Sulla faccia cilindrica interna di uno di questi elementi si 

 svolgerà la forza d'attrito 



Gr.dO.h.c . 

 e sulla faccia cilindrica esterna la forza d'attrito 



Gd0(rhc + '^.lr) 



e sulla faccia inferiore a contatto colla parete del vaso di rivo- 

 luzione, la forza d'attrito 



Gr.dS.dr b 



sen f 



indicando con e: l'angolo che il piano tangente alla superficie del 

 vaso alla distanza /• dall'asse fa coll'asse medesimo. 



Queste tre forze sono parallele avendo tutte direzione oriz- 

 zontale e normale al raggio r; la prima si può riguardare come 

 potenza, le altre due si possono riguardare come resistenze. 



Facendo la differenza fra la potenza e la somma delle re- 

 sistenze si ha: 



d{rhc) ^ \ G.r.dB.dr.h 



GrdOJi.c-Gdolrhc+'^^j^dA 



sen 'j 



x-< -,/- d (rhc) , G.r.dS. dr 

 = —Gd$ —-. dr — 



d r sen cp 



Questa differenza dà il valore di una forza tangenziale ap- 

 plicata all'elemento liquido di massa 



G.h.r.dQ.dr 



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Supponendo ora. come pare probabile nel caso di un liquido, 

 che nei piani meridiani non si svolga alcuna forza mutua , non 

 si avrà verun altro sforzo tangenziale ali "infuori di questo di cui 

 abbiamo trovato il valore. Ma, come si disse, la superficie di 

 livello è una superfìcie di rivoluzione attorno all'asse di rotazione, 



