714 SCIPIONE CAPPA 



quindi la forza tangenziale deve essere nulla (*) e perciò si avrà 

 l'equazione : 



— GdO-\ — dr = , 



dr sen o 



donde sopprimendo i fattori comuni si ricava: 

 d{rlic) rb 



d r sen co 







Consideriamo ancora la scorza cilindrica liquida di raggio r 

 e di grossezza dr ; il momento dell'attrito che si svolge contro 

 la superficie cilindrica interna di tutta la scorza , ossia il mo- 

 mento della potenza preso rispetto all'asse di rotazione, sarà: 



2n.Ghcr^ ; 



il momento dell'attrito che si svolge contro la superficie cilindrica 

 esterna, attrito che si può riguardare come una resistenza, sarà: 



2nG[hcr'-\-d{]icr')] ; 



il momento dell'attrito che si svolge tra il liquido e la parete 

 solida del vaso, attrito che sarà pure per la massa liquida una 

 resistenza, sarà : 



2n Gbr"^ dr 



sen ffi 



La differenza tra il momento della potenza e la somma dei 

 momenti delle resistenze sarà : 



^ ^dOicr') , 2nGbr'dr 



— 2nG-^ — '-dr . 



dr sen z) 



Perchè si verificasse Tequazione dei momenti dovrebbe questa 

 differenza essere zero, ossia dovrebbe sussistere l'equazione: 



^ ^(?(Acr') , 2nGbr'dr ^ 



— 2nG — ^^ d r = 



dr sen © 



(*J Nola sul movimento di rotazione di una massa liquida intorno ad 

 un asse. Atti della R, Acca<lemia delle Scienze di Torino, voi. XIX, adunanza 

 W Maggio 188i 



