ST'LLE FORZE INTEHNE ECC. 717 



questo piano incontrerà in -j. la circonferenza di raggio r facendo 

 colla niedesiaia un angolo complemento dell'angolo <c. 



Or bene, proponiamoci di cercare i valori della forza in- 

 terna normale e della forza interna tangenziale corrispondenti al 

 piano ììì (J.. 



Indichiamo perciò colla lettera h l'altezza di liquido che 

 misura la pressione contro il piano in fj. e con i l'altezza che 

 misura l'attrito, ossia la forza tangenziale lungo il piano m p. 

 medesimo. Per fissare le idee supponiamo poi che la rotazione 

 della massa liquida si faccia nel senso indicato dalla saetta. 



Consideriamo il prisma liquido avente per base il triangolo 

 elementare Mmp.', l'area della faccia laterale Mm sarà espressa 

 dac?r; l'area della faccia Mij. da: (ir tang ©, l'area della faccia mjU. 

 d r 



da: 



COS'v 



Eispetto alla faccia Mm avremo da considerare la sola pres- 

 sione misurata dall'altezza di liquido q di intensità Gqdr; lungo 

 questa faccia Mm non si svolgerà nessuna forza tangenziale poiché 

 i diversi punti della massa liquida avendo velocità normali a 

 questo piano, non esiste alcuna velocità relativa parallela al 

 piano stesso , e quindi, secondo il principio stabilito , non esi- 

 sterà neppure alcuna forza tangenziale giacente nel piano meri- 

 diano Mm medesimo. 



Relativamente alla faccia Mp. avremo da considerare la pres- 

 sione misurata dall'altezza di liquido j9 di intensità Gpdr idiwgo 

 e l'attrito diretto lungo la faccia stessa nel senso stesso del moto, 

 giacché supporremo che il liquido interno alla circonferenza " di 



