718 SCIPIONE CAPPA 



raggio r sia quello che mediante l'attrito trascina in giro la 

 scorza cilindrica di grossezza dr. L'intensità dell'attrito lungo la 



faccia Mu. sarà : -— a r tang © . 



2~r 



Eispetto alla faccia w y. avremo a considerare la pressione che 



ahhiamo detto di voler misurare con un'altezza di liquido indicata 



con h. L'intensità di questa pressione sarà adunque rappresentata 



dr 

 da G h . Finalmente, rispetto alla stessa faccia in u. avremo 



CCS ffl ' 



da considerare eziandio la forza tangenziale ossia l'attrito rap- 



d r 

 presentato in intensità da G ì e che noi supporremo diretto 



cos © 



da m verso ^.. 



Per Tequilibrio del prisma clie consideriamo dovranno le somme 

 delle componenti delle cinque, forze menzionate, parallele al piano 

 meridiano m[). e normali al piano medesimo, essere zero. Si avranno 

 pertanto le due equazioni seguenti : 



GF 



Gqdr sen (ù — Gpd r tang a cos (ù dr tang e sen cj + 



' ' 2 n r ' ' 



^ , f^ *' 

 + Gì = , 



cos CD 



GF 

 Gqdr cos e + (r^j dr tang f sen o dr tang cp cos cp — 



COS(P 



Fatte la riduzioni si trova : 



F 



l—z(^p — q) sen e? cos '^ + sen^ g , 



2 Tir 



F 



h = q cos^ (ù-\-p sen^ © sen oj cos '^ . 



' 2~r ' ' 



Fermiamoci ora ad esaminare il valore di /. 



Questo valore è funzione dell'angolo 's ; quest'angolo varia 

 col variare della posizione degli assi delle x e delle ij che si 

 possono prendere ad arbitrio con una direzione qualsivoglia, purché 



