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zione diretta costantemente ad un punto fisso, e per essere r\ d(ù 

 il doppio deirarca descritta dal vettore FM—r nel tempo infi- 

 nitamente piccolo (It successivo all'intervallo t. abbiamo: 



r — = li . 

 dt 



Quindi potremo ancora scrivere 



h'' ih cos Q + a cos^r) _ . 



d<7= — —. -, d t . 



£ r sen* r . cos t 



Ora l'arco dtj dell'odografo rappresenta l'incremento di velocità 

 nell'elemento di tempo df, per conseguenza — non e altro che 



Ci v 



l'accelerazione istantanea tv da cui è animato il mobile alla fine 

 dell'intervallo f. Otteniamo dunque definitivamente : 



k'' (h cos -{- a cos^ r) 



w — -^— . . . (8). 



£ r sen* t cos r 



La via che abbiamo scelto per determinare quest'espressione del- 

 l'accelerazione w, sebbene non offra tutto il rigore scientifico, ci è 

 sembrata però la più sollecita. Occupiamoci subito di trasformare 

 quest'espressione in un'altra, la quale, del resto, per altre vie 

 avremmo anche potuto trovare direttamente. I valori di senr, 

 cosr, cos^ forniti dalle equazioni (4). (5) sostituendoli nell'equa- 

 zione (8), questa, raccoltivi i fattori comuni, diviene : 



, f' Ir — a)-\- a // sen' co 

 r [a + 6cosoj —r) 



ed avvertendo alle f or mole (2) e (6) 



w = 1 c^ le X I 



[{l^—'>ìi^)r-i-ninc^]{ìn-\-n—2mnco8u) — Vmnc^sen^u}...{^). 



X 



r^ [(Tcos w — m n) c^ — {V— ni") r y 



L'accelerazione w riesce cosi espressa in funzione della distanza 

 FF^ = c^ dei fuochi interni F, F delle ovali coniugate. Ma è 

 assai facile esprimere la w in termini della distanza FF^ = c, 



