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samente il contorno della lastra, che gli anelli colorati coinci- 
dono molto approssimativamente colle linee equipotenziali che si 
avrebbero sulla lastra supposta isolata ed a contatto coni reofori. 
L’analogia fra i fenomeni elettrochimici considerati nel lavoro 
ora citato e questo di Guébhard si comprende osservando che il 
regime stazionario delle correnti si stabilirà quando sulla lastra la 
componente normale della corrente di polarizzazione sarà eguale 
a quella della corrente principale. Però quando questa sarà ab- 
bastanza intensa, come avviene ordinariamente in tali esperienze, 
le forze elettromotrici di polarizzazione nei punti della lastra vicini 
agli elettrodi raggiungeranno il massimo: la corrente penetrerà 
ed escirà dalla lastra per questi punti. Volendo applicare il cal- 
colo sono da distinguere due casi: 
1° Quando si adoperano degli elettrodi perfettamente nor- 
mali al fondo e scoperti per tutta la loro lunghezza. 
2° Quando gli elettrodi sono coperti fino alle estremità, 
queste restando scoperte. 
1° Caso. Suppongasi una vaschetta V cilindrica (fig. 1), il 
cui fondo metallico sottilissimo abbia una forma arbitraria; la 
vaschetta sia ripiena di un elettrolita ed in esso siano immersi 
un certo numero di elettrodi filiformi a, d, c..... scoperti e di- 
sposti normalmente al fondo, per i quali entri ed esca la cor- 
rente di una pila. Quando sarà raggiunto il periodo stazionario, 
avremo che, eccettuate delle piccole superficie A, B, C..... in 
vicinanza delle estremità di a, d, c..... in cui la forza elettro- 
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motrice di polarizzazione avrà raggiunto il massimo, e per le 
quali penetrerà ed escirà la corrente nella lastra, negli altri 
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