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rocchetti del galvanometro erano disposti in modo che le azioni 
sull’ago delle due correnti parziali provenienti dal rocchetto si 
sommassero si aveva 2a =It essendo a la deviazione dell’ago del 
galvanometro e # la durata delle correnti, trascurando il coeffi- 
ciente di riduzione della bussola. Invertendo col commutatore la 
corrente in un rocchetto, le azioni sull’ago delle anzidette correnti 
parziali si contrastano, si sommano invece quelle dovute alla 
forza elettromotrice della scintilla e chiamando questa E ed es- 
sendo d la deviazione si avrà : 
Et agga Calene* 
sprvicladicioliteUers'bersidig 
r+r, Y+7r,2 rt+r,2 
e aggiungendo p ad r e p, ad r, si avrà 
Et ‘+o—-r,—0,1 
TA (RIP It 
rtptntp rtptnto 2 
da cui si ricava eliminando 2 £ e sostituendo ad 4 # il suo va- 
> 
Il : Ù 
ore @ Fio db (pt alp). 
di bb 
Se p 0 p, sono uguali a 0 oppure se p=p, si ha 
“= 9 ' 
part cale oppure rin 22 ; 
e conoscendo le resistenze dei conduttori di prima o seconda classe 
in r+r, se ne deduce la resistenza della scintilla. Nello stabilire 
le precedenti equazioni la resistenza del rocchetto è da conside- 
rarsi come infinita, rispetto ad r ed r, e di fatti Z# non varia 
per l'aggiunta di p e p,. 
Un altro mezzo di determinare la resistenza della scintilla | 
ci offre la pila, se %, e d', sono le deviazioni quando la pila 
agisce nel senso della forza elettromotrice della scintilla e colle 
resistenze r+r, ed r+r,+,+ Pa si avrà chiamando B la 
forza elettromotrice della pila: 
__ Bt ras Bit 
pena See ‘orntrtoto 
da cui si può ricavare r, +; finalmente un altro valore si può — 
ricavare operando colla pila disposta in senso inverso alla forza 
elettromotrice della scintilla. 
