408 F. STACCI 



Proiettando la forza deviatrice sopra un piano qualunque 

 parali eìo alla velocità , il prodotto di questa proiezione per 

 n-\-\ è eguale alla derivata della forza ritardatrice rispetto 

 aìVcmgolo fatto dalla velocità con una retta qualunque posta 

 sul piano stesso. 



Da questo teorema generale, segue facilmente questo corollario. 



lìi, un proietto oblungo la forza deviatrice spingerà il pro- 

 ietto verso la xìarte accennata daìla xmnta o dalla x^arte opposta, 

 secondochè la ritardatrice cresce o decresce coli' aumentare del- 

 l' ohliquità. 



Riguardo ad una superficie di rivoluzione limitata da un 

 piano perpendicolare all'asse, si può dimostrare facilmente anche 

 questo teorema: 



Supp)osta la resistenza elementare proporzionale alla velo- 

 cità al quadrato della velocità, fintantoché la superfìcie è 

 esposta interamente alla resistenza, il centro di resistenza non 

 muta col mutar dell' ohliquità del moto. 



La determinazione della resistenza sopra un emisfero clie muo- 

 vesi obliquamente al suo asse , anche supponendo la resistenza 

 proporzionale al quadrato della velocità, importa delle operazioni 

 di calcolo non indiiferenti (*), 



Avvi una formola per mezzo della quale, determinata la re- 

 sistenza sopra un emisfero , proporzionale alla potenza n della 

 velocità, si ottiene per mezzo di una semplice diiferenziazione la 

 resistenza sullo stesso emisfero proporzionale alla potenza» +2 della 

 velocità. Ora, siccome per n = e per n = — 1 la resistenza si 

 può determinare senza integrazione, si potrà avere anche senza 

 integrazioni la resistenza proporzionale ad una potenza qualsiasi 

 intera della velocità. 



La formola è la seguente : 



S'indichi con 5 l'angolo fatto dalla velocità coU'asse dell'e- 

 misfero, e con 



(*) Veggaai per esempio Mayewsk.1 , Traile de Balistique. Paris 1872, 

 pagina 20-i.'6. 



