SULLO STATO SFEROIDALE 461 



chiudere che la temperatura di ogni liquido allo stato sfe- 

 roidale, sotto una pressione qualunque, è prossimamente eguale 

 alla temperatura minima di ebollizione del liquido stesso sotto 

 quella medesima pressione. Appare quindi quanto giudiziosa fosse 

 la congettura del venerato mio Professore Avogadro, riferita alla 

 fine del n. 3. 



ifi. Osservazione importante. — In tutte le sperienze ese- 

 guite colla macchina pneumatica ho sempre notato che la discesa 

 della temperatura, a misura che l'aria va rarefacendosi, è pronta 

 e si manifesta al primo colpo di stantuffo, e badando al solo 

 termometro, si può all'ingrosso giudicare del grado di rarefa- 

 zione ad ogni momento. Al contrario l'aumento di temperatura, 

 allorché si cessa di far agire gii stantuffi, è lento, ed anche lento 

 in proporzione, allorché si lascia rientrare l'aria nella campana. 

 Questo fatto, analogo a quello del n. 9, serve per la spiega- 

 zione di questi fenomeni, ed ha un gran peso nella teoria della 

 formazione della grandine, come farò vedere in apposita Nota. 



\1. Temperature bassissime ottenibili coi liequidi sferoi- 

 dali nel vuoto. Ammettendo che la temperatura di un li(|uido 

 allo stato sferoidale sia eguale alla minima della sua ebollizione 

 sotto la pressione a cui si trova (essa é in generale un po' mi- 

 nore), le tavole della tensione massima dei vapori di ogni liquido 

 danno, senz'altro, la temperatura dello stesso liquido allo stato 

 sferoidale sotto la pressione eguale alla tensione dei vapori suoi. 

 Quindi stando ai risultati trovati da Regnault, la temperatura 

 nello stato sferoidale sarebbe 



Per liquidi più volatili, come sarebbero, ad esempio, l'acido 

 solforoso, l'etere metilitico, l'acido carbonico, il protossido d'a- 



