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le accelerazioni dello stesso punto parallele ai tre assi, 



dp dp dp 



con —- dx , -— dij , -— ds , 



d X dì) d 2 



gli accrescimenti della pressione corrispondenti ai rispettivi incre- 

 menti dx, dy, dz delle coordinate del punto che si considera. 

 Sia G il peso specifico del li(iuido , g l'accelerazione della 



C 

 gravità, opperò — la densità del liquido. 



U 

 Le equazioni del moto di un elemento della massa liquida 

 avente la forma di un parallelepipedo rettangolo di lati dx, dy, 

 d z , saranno le seguenti : 



— dx dy dzX — —-dx dy dz^^—dx dy d z -—^ 

 y dx y dt- 



^^ 1 1 -, ^^ ^^p 1 -, -, ^ -, -, 1 (^^y 



— dx dy dz 1 — dy dx dz — — dx dy d z -^-^ 



y dy y dt 



G dp G d' z 



— dx dy dz Z — dz dx dy— — dx dy dz——:,. 



y dz y dt' 



Sopprimendo i fattori comuni si ha: 



'il -9. ( X-'^\ 

 dx y \ d t~ I 



\ dt'ì 





dp _G / d~z' 



dz~ g 



Passiamo ora al caso particolare del moto rotatorio di cui ci 

 vogliamo occupare. 



Supponiamo che il liquido sia omogeneo, che l'asse di rota- 

 zione sia lo stesso asse delle z e che il piano delle xz sia ver- 

 ticale, cioè parallelo alla direzione della forza di gravità. 



Sia a l'angolo che l'asse di rotazione fa colla verticale. Sup- 

 poniamo poi che ogni molecola oltre all'essere sollecitata dal 

 peso proprio sia eziandio soggetta per ogni unità di massa ad una 



