SUL MOVIMENTO DI ROTAZIONE DI UNA MASSA LIQUIDA (333 



forza (p giacente nel piano della circonferenza descritta dalla mo- 

 lecola e diretta secondo la tangente alla circonferenza medesima. 

 Indicheremo questa forza colla denominazione di forza tangenziale ; 

 questa forza non lia componente parallelamente all'asse di rota- 

 zione. Sia r la distanza del punto della massa liquida che si 

 considera dall'asse di rotazione e sia w la sua velocità angolare. 

 Kiguarderemo per ora w come funzione di r, di ^ e del tempo t', 

 così puro riguarderemo per ora cp come funzione di r, di ^ e di t. 

 Si avnl intanto : 



X =. — cp (/ sen e/. 



Y= (p- 



Z ■=. — (j cos a , 



e siccome si tratta di un movimento rotatorio intorno all'asse 

 delle £■, si avrà ancora : 



d~ X g f? co 



_ = _,.„._,_ 

 I? = - y^' + ■'■ Tt 



Sostituendo nelle equazioni generali, esse diverranno pel caso 

 particolare del moto rotatorio le seguenti: 



(Ijì G ( y , o , f?« \ 



-— = - — 9 (/ sen a + a-w- + y — - 



dz g \ X dt I 



dp G ( X ^ du\ 



dy g \^ r dt J 



— - = ir COS a . 



ds 



Ponendo ora : o — r — ^= f , 



dt 



