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axige. Bei jenen folgt der eine der beiden gebrochenen Strahlen ganz dem 
Gesetze der gewöhnlichen Brechung in isotropen Substanzen; man nennt ihn 
desswegen den gewöhnlichen oder ordinären (0). Er liegt in der gleichen 
Ebene mit dem Einfallsloth und dem einfallenden Strahl, und für ihn gilt die 
Sin i 
Sin r’ 
abweichend, und wird der ungewöhnliche oder extraordinäre Strahl (e) genannt, 
Er liegt nicht in der Einfallsebene, sondern tritt seitwärts aus derselben heraus. 
Sein Brechungsquotient ist nicht constant; er weicht von dem des ordentlichen 
Strahls um so mehr ab, je schiefer die Richtung des gebrochenen Strahls gegen 
die Crystallaxe wird. Der extraordinäre Strahl (e) ist in manchen optisch ein- 
axigen Körpern stärker gebrochen als der ordinäre (o in Fig. 2); in den andern 
verhält es sich umgekehrt (Fig. 3). In den erstern ist der Brechungsquotient 
des ungewöhnlichen Strahls (e) grösser als derjenige des gewöhnlichen (w), in 
den letztern dagegen kleiner. Jene heissen posilive, diese negative einaxige 
Körper. In beiden gibt es eine Richtung für den auffallenden Strahl, bei welcher 
die Differenz zwischen und e am grössten ist; diese Differenz nimmt von hier 
nach einer andern, mit ihr rechtwinkeligen Richtung ab und wird daselbst Null. 
Die Richtung, in welcher der extraordinäre Strahl das gleiche Brechungsvermögen 
erlangt hat, wie der ordinäre, und somit nicht von ihm divergirt, heisst die optische 
Axe. Da es nur eine solche Richtung gibt, so heissen die Körper optisch einaxig. 
In den optisch zweiaxigen Körpern folgt keiner der beiden Strahlen, in 
welche sich der einfallende spaltet, dem gewöhnlichen Brechungsgesetz. Sie 
sind also beide dem extraordinären Strahl der einaxigen Körper zu vergleichen. 
Es gibt ferner nicht 1 sondern 2 (unter verschiedenen Winkeln zu einander ge- 
neigte) Richtungen, in welcher die beiden Strahlen gleichgebrochen sind und 
nicht divergiren, also 2 optische Axen. Von diesen beiden Richtungen ausgehend, 
nimmt die Differenz des Brechungsquotienten des einen und andern Strahls zu. 
Gleichung n = Der andere der beiden gebrochenen Strahlen verhält sich 
b. Undulationstheorie. 
Nach der Undulationstheorie pflanzt sich das Licht durch wellenartige Be- 
wegungen der Aethertheilchen fort. Dieselben schwingen in Ebenen, welche auf 
dem Lichtstrahl rechtwinklich stehen, hin und her. Fig. 4 A zeigt eine Reihe 
hinter einander liegender Aethertheilchen, welche den Strahl in der Richtung r— u 
fortpflanzen sollen. Das erste bei r fängt an um seine Gleichgewichtslage hin 
und her zu oscilliren; bald darauf beginnt das zweite, dann das dritte u. s. f. 
s hebt seine Bewegungen an, wenn r die halbe Schwingung eben vollendete. t 
fängt an sich zu rühren, wenn r eine ganze, u, wenn dasselbe 1'/;, Touren ge- 
macht hat. Fig. 4 B zeigt die gleiche Reihe von Aethertheilchen, wenn sie in 
voller Bewegung sich befinden. Sie schwingen nun gleichzeitig in den durch 
Pfeile angegebenen Richtungen; a, b und c sind momentan in Ruhe, weil ihre 
Bewegung hier in die entgegengesetzte übergeht. — mm und nn sind die Gren- 
zen, zwischen denen die Schwingungen stattfinden; r m oder r n ist die Schwin- 
