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Der nämliche Strahl bewegt sich in dem dichtern Medium langsamer, schneller 
in dem dünnern. Die Fortpflanzungsgeschwindigkeit steht in einem bestimmten 
Verhältniss zur Brechung. Wenn i und r den Einfalls- und den Brechungswinkel, 
V, und V, die Geschwindigkeit im ersten und im zweiten isotropen Medium be- 
zeichnen, so hat man die Gleichung Sin i: Snr=V,:V,; und, = 
V.sinr Sini j ‘ j 
nu -.— zn, wenn n der Brechungsquotient ist (Pag. 4), so ist 
Sin i Sin r 
W y R . 
auch"V, — —-.undn — ze Da n eine constanle Grösse darstellt, so erleidet 
n r 
also auch ein Strahl, wenn er in ein anderes einlachbrechendes Medium eintritt, 
die nämliche Veränderung seiner Geschwindigkeit, unter welchem Winkel er auch 
auffällt und gebrochen wird. 
Das dichtere Medium, dem auch eine grössere Aetherdichligkeit, somit eine 
gedrängtere Lage der Aethertheilchen zukommt, hat also ein geringeres Fort- 
pflanzungs- und ein grösseres Brechungsvermögen. Was die gaslörmigen Sub- 
stanzen betrilft, so nimmt die optische Dichtigkeit in gleichem Maasse zu, wie die 
gewöhnliche, und die Fortpflanzungsgeschwindigkeit, welche gleich dem absolu- 
ten! Brechungsquotienten für alle Lichtarten die nämliche ist, vermindert sich in 
dem Verhältniss wie die Dichtigkeit wächst. Im luftleeren Raume, sowie in der 
Atmosphäre eilen alle Strahlen nahezu mit der gleichen Schnelligkeit von 42,000 
Meilen in der Secunde dahin, und die Wellenlänge der äussersten rothen Strahlen 
beträgt 0,00065, die der äussersten violetten 0,00041 M.M.?. Im Wasser pflan- 
zen sich die Strahlen %,, im Glas %,, in den am stärksten brechenden Körpern 
?/, so schnell fort als in der Luft. Ferner verhalten sich in flüssigen und festen 
Körpern die verschiedenen homogenen Lichtarten deutlich ungleich; die violetten 
Strahlen pflanzen sich am langsamsten, die rothen am schnellsten fort; jene wer- 
den am meisten, diese am wenigsten abgelenkt. 
Die Intensität des Lichtes oder die leuchtende (lebendige) Kraft ist gleich 
dem Produkt aus der Aethermasse in das Quadrat der Geschwindigkeit. Sie hängt 
also, da die Dichtigkeit des Aethers in einem homogenen Medium überall gleich 
ist, von der Oscillationsweite ab; denn die Oscillationsweile bedingt für jeden homo- 
genen Lichtstrahl (weil die Schwingungsdauer constant ist) die Geschwindigkeit der 
Aethertheilchen. Die letztere ist aber nicht überall die gleiche, sondern ändert sich 
während einer Schwingungsdauer stetig. In Fig. 7 pflanzt sich der Lichtstrahl r 
senkrecht zur Papierebene fort. Wenn ein Aethertheilchen um seine Gleichgewichts- 
lage r zwischen m und n hin und her schwingt, so ist seine Schnelligkeit am gröss- 
ten in r und nimmt von da nach m und n hin ab. Man kann sie wie die Pendel- 
schwingung als Kreisfunktion darstellen. Denkt man sich nämlich einen Punkt der mit 
(1) Der absolute Brechungsquotient ist der Quotient der Lichtbrechung aus dem lee- 
ren Raum in irgend ein anderes Mittel; der relative entspricht dem Uebergang aus dem 
Mittel A in das Mittel B. 
(2) In der Atmosphäre ist die Geschwindigkeit etwas geringer, als im Weltenraum; 
das Verhältniss ist 1 : 1,000294. 
