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Momente, in welchem das in der Ebene a b sich bewegende Aethertheilchen in 
ce angelangt ist, kommen auch die Schwingungen nach i und nach k. Gleich- 
zeitig gehen die drei Schwingungen durch die gemeinschaftliche Gleichgewichts- 
lage r, gleichzeitig langen sie in Ihren Ruhepunkten a, e, und g, oder in b, f, 
und h, an. Ihre Phasen sind also die nämlichen. 
Wird die Vibrationsintensität des ursprünglichen Strahles re = J gesetzt, so 
ist die der neuen Strahlen re, = J Cos are = J Sin arg und rg, = J Cos arg 
— J Sin are. Wenn der Winkel are = 45°, so sind die Vibrationsintensitäten 
der beiden neuen Strahlen einander gleich. Mit der Abnahme desselben wird 
J Sin are kleiner und J Cos are grösser; mit der Zunahme wächst J Sin are und 
J Cosare vermindert sich. Wenn are = 0, so wird J Sin are —= 0 und J Cos are 
= )J; ist dagegen are = 90°, so wird .J Bin ‚are = und I Dosare = 0; 
d. h. wenn der ursprüngliche Strahl in der Ebene der grössten oder geringsten 
Aetherdichtigkeit des doppelbrechenden Mediums schwingt, so erzeugt er nur 
einen Strahl von gleicher Schwingungsebene und gleicher Vibrationsintensität ; 
denn es ist einleuchtend, dass das schwingende Aethertheilchen in einer zu seiner 
Bewegung rechtwinkligen Richtung keine Bewegung hervorzubringen vermag. 
Wenn 9 die Phase des ursprünglichen Strahles bezeichnet, so ist seine Os- 
cillationsgeschwindigkeit in einem gegebenen Momente J Sin g; und die Oscilla- 
tionsgeschwindigkeiten der beiden neuen Strahlen sind J Sin g Cos are und 
J Sin p Sin are. Denn in der eitirten Figur ist das Aethertheilchen der Schwin- 
gungsebene ab in c angelangt; seine Phase (y) entspricht dem Bogen ad und 
seine Oscillationsgeschwindigkeit dem Lothe de (vd. Pag. 8 und Fig. 7). Die 
Schwingungen der beiden neuen Strahlen kommen gleichzeitig in i und k an; 
ihre Phasen sind den Bogen e,l und g,m (=), ihre Oscillationsgeschwindigkeit 
den Verticalen li und mk proportional. li ist aber rl.Sinp = re,.Snpg = 
ra. Sin are Sin p, und mk = rm.Sinp = rg,.Sinp = ra.Cosare Sing. 
Die Intensität eines Lichtstrahles (oder seine lebendige Kraft) ist proportional 
dem Quadrate der Vibrationsintensitäten. Die des ursprünglichen Strahles ist J?, 
die der beiden neuen Strahlen J* Cos? are und J? Sin? are. * Die Lichtintensi- 
täten der beiden neuen Strahlen zusammen genommen kommen der des ursprüng- 
lichen Strahles gleich, denn J® = J? Cos? are + J’ Sin? are. Wenn die bei- 
den Bilder, die ein doppelbrechender Körper hervorbringt, übereinander gelegt 
werden, so haben sie die nämliche Stärke, wie das einzelne Bild, welches für den 
Winkel are —= 0 oder — 90° erzeugt wird. 
b. Uebertragung der Componenten des ersten Körpers auf den zweiten 
und Interferenz der zusammenfallenden Strahlen. 
Ein Lichtstrahl wird also im Allgemeinen in einem Medium von doppelter 
Brechung in zwei Componenten zerlegt; treten dieselben in ein neues doppel- 
(1) Die Lichtintensität kann durch das Quadrat der Vibrationsintensität ausgedrückt 
werden, wenn es sich um Vergleichung verschiedener Strahlen in dem gleichen Mittel han- 
delt. Sollen die Lichtintensitäten in verschiedenen optischen Mitteln verglichen werden, so 
ist für den Einfluss derselben ein Factor dem Quadrat der Vihrationsintensität beizufügen. 
