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die Schwingungsintensilät des einen, rc die des andern aus. Wenn re oder rc 
allein vorhanden wäre, so befände sich das oscillirende Aelhertheilchen in f oder 
n d; f und d bezeichnen also die Verschiebungen des Aethertheilchens für die 
beiden Strahlen, eh und eg ihre Schwingungsphasen, fh und dg die Osecillations- 
geschwindigkeiten in dem gegebenen Moment (vgl. Pag. 8 und Fig. 7). Da 
wir die Bewegung des schwingenden Aethertheilchens durch einen Kreis aus- 
drücken können, so lässt sich die Geschwindigkeit und Richtung derselben in 
jedem Augenblick durch eine Tangente von derLänge des Radius darstellen (gg, 
und hh,). Diese beiden Richtungen weichen um den nämlichen Winkel von ein- 
ander ab wie die entsprechenden Radien selber (rg und rh). Verändern wir in 
Gedanken die Richtungen um 90° und setzen statt der Tangentialkräfte gg, und 
hh, die Radialkräfte rg und rh, so lässt sich durch Construction die resultirende 
Kraft finden, welche aber wieder durch Drehung in Tangentialkraft verwandelt 
werden muss. Das Parallelogramm der Kräfte r g i h gibt uns also die Schwing- 
ungsintensität des resultirenden Strahls in der Linie r i; seine Phase wird durch 
den Bogen li und seine eben empfangene Ösecillationsgeschwindigkeit durch die 
Linie ik ausgedrückt. Diese Oscillationsgeschwindigkeit ist gleich der Summe der 
Oscillationsgeschwindigkeiten der beiden interferirenden Strahlen; ik=dg-+ fh, 
denn mk = dg und mi = fh. — Die Vibrationsintensität des resultirenden 
Strahles ist 
H (= mM). = V ce)’ ı (rc)? zu 2 re.rc.Cos (erg — en).' 
(1) Es lässt sich diess durch die Rechnung beweisen, aber auch in der Figur zeigen. 
gn und io sind. Vertikalen auf ro. Nun ist (rl)? = (ri)? = (ro)? -+ (oi)? = (rn)? + 
(no)? +-2.rn.no + (vi)? [nach der Formel (a + b)" = a? + 2 ab-+b?] = (rg)? Gos” gro 
+ (no)? + 2.rg.Cosgro.no + (ih)? Sin? iho = (rg)? Cos? gro + (rl)? + 
2.rg .Cos gro.rh + (rg)* Sin? gro = (rg)? + (rh)? + 2 .rg.rh. (os gro = (re)? + 
(re)? + 2.rc.re.Gos (erg — erh). 
Die obige Formel ist allgemein; sie gilt für jeden Phasenunterschied und somit für 
jede Construction. Ich will, um diess deutlicher zu machen, noch ein Beispiel mit einem 
Phasenunterschied von mehr als 90° und weniger als 1800 anführen. Von den beiden ver- 
tical zur Papierebene durch r in Fig20 gehenden, in der Ebene A ‚A, schwingenden Strah- 
len hat der eine die Vibrationsintensität re oder rh, die Oscillationsgeschwindigkeit hf und 
die Schwingungsphase eh. Die Vibrationsintensität des andern ist re (= rg), seine Oscil- 
lationsgeschwindigkeit dg und seine Phase wird durch den Bogen ezg ausgedrückt. Diese 
beiden zusammenfallenden Strahlen erzeugen einen resultirenden Strahl von der Vibrations- 
intensität ri = rl, von der Oscillationsgeschwindigkeit ik und mit der Phase li. Die Oscil- 
lationsgeschwindigkeit beträgt hier die Differenz der Oscillationsgeschwindigkeiten der bei- 
den interferirenden Strahlen; ik = hf — dg, denn ik = pf und dg = ph. — Die Vibra- 
tionsintensität des resultirenden Strahles ist 
NEN V (re)? + (re)? + 2. re.rc.Üos (erg — erh 
Der geometrische Beweis ist folgender. Wenn man von r auf ih die Verticale rq fällt, so 
ist nach einem bekannten Lehrsatze (ir)? = (rh)? -- (hi)? — ?.hi.hq = (rh)? + (rg)? + 
2. rg. rh. Cos grh [denn hg = rh. Cos rhq = — os grh, weil Z hy = 180° — — ErBl u 
(re)? + (rc)? -+ 2.re.rcCos(erg — erh). Der Ausdruck 2. re.rc. Cos (erg — erh) stellt 
eine negative Grösse dar, weil erg — erh zwischen 90° und 180° beträgt. 
