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Drücken wir die Vibrationsintensität der beiden interferirenden Strahlen durch 
a und b (statt re und rc) und deren Phasenunterschied durch ö (statt erg — erh) 
aus, so erhalten wir für die Fibrationsintensität des resultirenden Strahls 
I= Vai 2ab co 
und die Lichlintensität desselben ist proportional dem Ausdrucke 
=a’+b’-+2ab Cos d. 
Daraus ergeben sich folgende Resultate. Die Intensitäten des resultirenden 
Strahles erreichen das Maximum, wenn der Phasenunterschied der  inter- 
ferirenden Strahlen O0 oder 360° d. h. wenn er ganze Wellenlängen beträgt, weil 
dann Cos d zur Einheit wird. Mit der Zunahme des Phasenunterschiedes bis zu 
180° (von O bis '/,, oder von 1 bis 1'/, Wellenlängen etc.) nehmen die Inten- 
sitäten allmählig ab; bei 90° wird der Ausdruck 2 ab Cos Ö Null und zwischen 
90° und 180° nimmt er einen negativen Werth an; bei 180° ist die Intensität am 
geringsten, weil 2 ab Cos d zu— 2 ab wird. — Sowie der Phasenunterschied 
der interferirenden Strahlen über 180° steigt (wenn er also zwischen '/, und 1, 
1'/, und 2 Wellenlängen beträgt etc.), so wachsen die Intensitäten bis 360°; 
der Ausdruck 2 a b Cos d bleibt negativ bis 270°, wird hier Null und nimmt 
von 270 bis 360” steigende positive Werthe an. 
Die Oscillationsgeschwindigkeit des resultirenden Strahles ist J Sin g, wenn 
J die Vibrationsintensität und g die Phase bezeichnet. Für sie besteht die Formel 
JSng=aSin«a- b Sin ß, 
worin a und b die Vibrationsintensitäten, « und % die Phasen der beiden inter- 
ferirenden Strahlen ausdrücken. * Die resultirende Oseillationsgeschwindigkeit 
ist Null, wenn « und 3 je 0 oder 180° betragen, ebenso wenn bei gleicher 
Grösse von a und b der Phasenunterschied (@e — %) = 180° wird, weil dann 
die beiden Strahlen sich aufheben. Sie erreicht ihr Maximum im positiven oder 
negativen Sinne, wenn « und £ je 90° oder 270° betragen. Für alle andern 
Werthe von « und £ erhält man als Oscillationsgeschwindigkeit des resultirenden 
Strahls bald eine Summe, bald eine Differenz und zwar mit positivem oder nega- 
tivem Zeichen, je nachdem Sin « und Sin $# zwischen 0 und 1 oder zwischen O0 
und — 1 sich bewegen; eine Summe, wenn die beiden interferirenden Strahlen 
in gleicher Richtung, eine Differenz, wenn sie in entgegengesetzter Richtung 
schwingen. 
Die Phase des resultirenden Strahles (p) wird bedingt durch die Phasen und 
die Vibrationsintensitäten der interferirenden Strahlen. Für sie ergibt sich un- 
mittelbar aus der Gleichung für die Osecillationsgeschwindigkeit die Formel 
aSin«e + bSin® _ a Sina — b Sin ? 
J Sir V.+ b®+2abCosd 
Sno = 
(1) Diess ist aus den Fig. 8 und 20 leicht ersichtlich. In Fig. 8sit ik=gd+ 
fh; ik = JSiny, gd=aSin a und fh = b Sin 3. In Fig @ itik= fh — gd; 
ik=JSiny,fh=bSin Aundgd=aSina«a; a Sin « hat aber einen negativen 
Werth, da « nach der Annahme und Construction 180° übersteigt. 
