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Für irgend einen aus der Rechnung sich ergebenden Werth von Sin y, Cos y oder 
Tang y kann y immer 2 Werthe haben; in zweifelhaften Fällen stellt sich der 
richtige heraus, wenn man ihn durch eine zweite Formel prült. 
Die Verschiebung des schwingenden Aethertheilchens aus der Gleichgewichtslage 
wird bedingt durch die Vibrationsintensität und die Phase. Für den resultirenden 
Strahl beträgt sie a Cos@ + b Cos ?; d.h. sie ist bald die Summe bald die Differenz 
der Verschiebungen der beiden interferirenden Strahlen, je nachdem dieselben 
nach der gleichen oder nach verschiedenen Richtungen von der Gleichgewichts- 
lage abweichen.’ 
c. Bestimmung der beiden aus der Interferenz resultirenden Gomponenten, 
welche im zweiten Körper schwingen. 
* 
Nachdem ich die Interferenz zweier in der nämlichen Ebene schwingender 
polarisirter Lichtstrahlen näher erörtert habe, kehre ich zur Betrachtung der Er- 
(rh)? [(ri)?2 — (rh)? — (rg)? Cos? d — 2 rh.rg.Cos 0] 
BE (ht rg .Cosd) ” 
> (rh)? [arg)® — (rg)? Cos® ö] __ (rh)? (rg)? Sin: ö 
Kr, (rh + rg. (os 0)? — (rh + rg.Gos 6)?" 
Kane) ar = — ie Sin 9 .—_ a Sind 
2.17: ER SEERBEN os 0) b-+atos® 
Die Formeln gelten für jeden Phasenunterschied und für jede Construction. Um diess 
deutlich zu machen, füge ich noch einen Fall in Fig. 17 bei. Die Bezeichnung ist die näm- 
liche wie in Fig. 16. Von den beiden interferirenden Strahlen schwingt der eine von d 
nach r, seine Vibrationsintensität ist rg, die Phase Ag (grösser als 180°); der andere 
schwingt von f nach r mit der Vibrationsintensität rh und der Phase Ah. Der resultirende 
Strahl hat die Vibrationsintensität ri, die Phase Ai (grösser als 180°); er schwingt von k 
nach A. Hier ist (ri)? Cos? y, = (ri)? — (in)? = (rg)? + (rh)? + 2 rg. rh.Cos 0 — 
(rh)? Sind (für ri wurde der Werth eingesetzt nach Pag. 20, und ferner ist in = gi.Sin s. 
Also 
—rh.Sins= —rh. Sin (180° + s) = — rh.Sin d= (rg)? + (rh)? Cos?ö + 2rg.rh.Cosd 
Daher 
ko rg -- rh £ Cos ö T a Fir b (os Ö 
Ba ri m en 
Ki EIS bi 
Sin. y, — ri m y’ + b2 +2 ab los Ö 
T rh . Sin Ö b Sin ö 
ang y, = = 
1 + rh. Gosd — a-+b Cosd. 
(1) In Fig 8 entspricht d der Schwingung des ersten, f derjenigen des zweiten der 
beiden interferirenden Strahlen. Die erstere Verschiebung rd = rg.Cos erg, die letztere 
rf = rh.Cos erh. Das schwingende Aethertheilchen des resultirenden Strahles befindet 
sich in k; seine Verschiebung rk = rd + gm = rd + rf= rg.(Cos erg + rh.Cos erh. — 
In Fig. 20 ist die Verschiebung der beiden interferirenden Strahlen — rd und + rf; und 
die des resultirenden Strahlles —ık = — rd+dk=— rd + si=—rd-+ rf. Nun 
ist aber rd = — rg.Cos erg und rf = rh.Cos erh; somit — rk = rg.Coserg + 
rh.Cos erh. 
