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scheinungen zurück, welche 2 über einander liegende Crystalle oder überhaupt 
doppelbrechende Körper hervorbringen. In dem ersten derselben theilt sich ein 
Strahl in zwei rechtwinklig zu einander polarisirte; jeder derselben theilt sich in 
dem zweiten wieder in zwei, so dass schliesslich aus einem Strahl 4 werden, 
welche paarweise in der nämlichen Ebene schwingen und daher interferiren. Es 
handelt sich darum die Vibrationsintensität, die Oscillationsgeschwindigkeit, die Ver- 
schiebung der schwingenden Aethertheilchen und die Phasen der beiden aus der 
Interferenz resultirenden Strahlen bei ihrem Eintritt in die zweite doppelbrechende 
Substanz zu bestimmen. 
In Fig. 13 schwingt der durch den Punkt r senkrecht zur Papierebene sich 
fortpflanzende Lichtstrahl in den zwei Polarisationsebenen des ersten Crystalls 
zwischen a und a, und zwischen b und b,, woa und b die Null- oder Ausgangs- 
punkte der Schwingungen sind und also der Phase 0 oder 360° entsprechen. 
Beim Austritte aus dem ersten Crystalle und somit unmittelbar vor dem Eintritte 
in den zweiten ist die Schwingung des einen der polarisirten Strahlen in g, die 
des andern in 1 angelangt, mit den Schwingungsrichtungen gr und Ir; die Aus- 
weichungen sind rg und rl, die Vibrationsintensiläten ra und rb, die Phasen « 
(hier zwischen 0 und 90°) und 2 (zwischen 180° und 270°), die Oscillationsge- 
schwindigkeiten ra.Sin« und rb.Sin? (ra.Sin « stellt in dem vorliegenden Falle 
einen positiven, rb.Sin # einen negativen Werth dar. 
Beim Eintritt in den zweiten Crystall wird der Strahl ra in re und rd, rb in 
re, und rf zerlegt. Zwei schwingen in der Ebene CC,, wo der Ausgangspunkt der 
Oscillationen auf der Seite von C liegen mag: der eine von g übertragene mit der 
Vibrationsintensität re, mit der Ausweichung rh und mit der Phase «, der andere 
von 1 übertragene mit der Vibrationsintensität re, mit der Ausweichung rn und 
der Phase 8 + 180° (denn £ beträgt zwischen 150° und 270°; auf CC, über- 
tragen befindet sich die Schwingung n im ersten Quadranten). Beide in der 
Ebene CC, schwingende Strahlen bewegen sich in dem Moment, den die Figur 
darstellt, in der gleichen Richtung; ihr Phasenunterschied ist « — % + 180°. Der 
aus ihrer Interferenz resultirende Strahl hat die Vibrationsintensität 
ww Ve» — (re) £ 2 rc.re Cos (@e. — + 180% 
Die Verschiebung des resultirenden Strahles z —= ıh + m = re.Cos «a 
4 re.Cos(? + 180°). Seine Oscillationsgeschwindigkeit ®, = re.Sin « 
+ re.Sin® + 180%). Da die beiden Strahlen sich in gleicher Richtung be- 
wegen, so addirt sich ihre Geschwindigkeit; der zweite Ausdruck ist aber positiv, 
weil 8 > 180°. Für die Differenz (7) zwischen der Phase des resultirenden und 
derjenigen eines der beiden interferirenden Strahlen bestehen die Formeln 
re.Sin (« — 2 180°) » rc + re.Cos (a — ß + 180°). 
Te und CEosy= ————— 
A J, 
Zwei andere Strahlen schwingen in der Ebene DD,, in welcher der Anfang 
der Oscillationen auf der Seite von D liegen soll: der eine von g übertragene mil 
der Vibrationsintensität rd, mit der Ausweichung ri und der Phase «, der andere 
von | übertragene mit der Schwingungsintensität rd, mit der Ausweichung rm und 
Siny= 
