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der Phase 8 (in dem vorliegenden Falle beide mit ungleichen Schwingungsrich- 
tungen). Indem sie interferiren, erzeugen sie einen Strahl mit der Vibrationsin- 
tensität 
Ihe V cd)? + aN®: + 2 rdrf.los (ae — PM 
Die Verschiebung des resultirenden Strahles z, = ri — m = rd.Cos « 
+-rf.Cos ? (da 3 zwischen 180° und 360° heträgt, wird der zweite Ausdruck 
durch Cos 8 negativ). Seine Oscillationsgeschwindigkeit @,, — rd.Sin«e + 
rf.Sin$; die beiden interferirenden Strahlen schwingen in entgegengesetzter 
Richtung, heben sich also theilweise auf; da $ grösser als 180° ist, so wird durch 
Sin # der zweite Ausdruck negativ. Für den Phasenunterschied (+) zwischen 
dem resultirenden und einem der interferirenden Strahlen gelten die Formeln 
>) [.Cos — P). 
Mile JE: Seo P) und Cos 9 ai, er 
Sm U 
z J); In 
(1) Diese Formeln gehen unmittelbar aus den früher abgeleiteten hervor. Da aber die 
Uebertragung der aus einem doppelbrechenden Körper austretenden polarisirten Strahlen 
auf einen andern doppelbrechenden Körper eine der wichtigsten Erscheinungen bei der Un- 
tersuchung mit dem polarisirten Lichte ist, so will ich dieselbe noch an einer besondern 
Construction anschaulich machen. In Fig. 15 sind ara, und brb, die beiden im ersten Gry- 
stalle schwingenden polarisirten Strahlen, a und b die Ausgangspunkte der einzelnen 
Schwingungen. Das zwischen a und a, schwingende Aethertheilchen ist in g angelangt und 
geht nach a; seine Verschiebung ist rg, seine Phase aa,g, (zwischen 270° und 360°) Die 
Osecillation zwischeu b und b, befindet sich in I und bewegt sich nach r; die Verschiebung 
ist rl, die Phase bb,l, (zwischen 180° und 270°). Der Strahl ara, erzeugt, auf die Schwin- 
gungsebenen des zweiten Ürystalles CC, und DD, übertragen, die Strahlen erc, und drd, 
mit den Vibrationsintensitäten rc und rd; brb, erzeugt ere, und frf, mit den Schwingungs- 
intensitäten re und rf. Die Ausgangspunkte auf der Axe GC, gind ec und e, auf der Axe 
DD, dagegen d und f. Da die Schwingung ara, von g nach a geht, so muss gleichzeitig 
das zwischen © und c, schwingende Aethertheilchen von h nach c, das zwischen d und d 
sich bewegende von i nach d gehen; ebenso hat die von | nach r gehende Schwingung brb 
zur Folge, dass die Oscillation ere, von n nach r, die Schwingung drd, von m nach r sich 
bewegt. Wir haben also in der Ebene CC, zwei Strahlen, den einen mit der Oscillations- 
weite rc, mit der Verschiebung rh und mit der Phase cc,h,; den andern mit der Oscillations- 
weite re, mit der Verschiebung ın und mit der Phase en,. Es ist aber die Phase ec,h, gleich 
aa,g, (der Phase des erzeugenden Strahls ara,), und die Phase en, gleich bb,l, — 180° (der 
Phase des erzeugenden Strahls brb, weniger 180°). Von den zwei in der Ebene DD, osecil- 
lirenden Strahlen hat der eine die Oscillationsweite rd, die Verschiebung ri und die Phase 
dd,i,; der andere die Oscillationsweite rf, die Verschiebung rm und die Phase ff,m,. Nun 
ist aber dd,i = aa,g, und ff,m, — bb,l, d. h. die Phasen der beiden Strahlen stimmen mit 
denjenigen der sie erzeugenden Strahlen überein. 
Von den 4 Gomponenten, in die sich die zwei ursprünglichen Strahlen theilen, haben 
also drei mit denselben gleiche Phasen, indess der vierte um 180° voraus oder zurück ist 
Es ist leicht einzusehen, dass diess immer so sein muss. Während der Strahl ara, von a 
nach a, schwingt, schwingen die beiden Componenten gleichzeitig von « nach c, und von d 
nach d,. Nimmt man als Ausgangspunkte der Schwingungen a, e und d, so sind die Phasen 
der drei Strahlen die nämlichen. (leichzeitig wit der Schwingung brb, von b nach b, er 
folgen die Oscillationen der beiden Gomponenten von f mach f, und von e, nach e; der 
Strahl frf, hat die gleiche Phase mit brb,, denn die Schwingungen gehen mit einander von 
