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Bezeichnen wir die Vibrationsintensitäten der beiden ursprünglichen aus dem 
untern Crystall austretenden Strahlen ra und rb durch a und b und den Winkel, 
den Ausgangspunkten b und f aus; was dagegen den Strahl ere, betrifft, so gehen zu eben 
derselben Zeit seine Oscillationen nicht von dem Ausgangspunkte e, sondern von dem ge- 
genüberliegenden (um 180° entfernten) Punkte e, aus; seine Phase ist also gleich der 
Phase des erzeugenden Strahls + 180%. — Es leuchtet ein, dass wenn man auf den 4 Axen 
aa,, bb,, GC, und DD, nach Belieben die Ausgangspunkte für die Schwingungen anders be- 
stimmte, dann auch jede andere der 4 Gomponenten in ihrer Phase von dem erzeugen- 
den Strahl um 180° differiren könnte; aber es wäre immer nur eine, indess die andern drei 
die Phasen der erzeugenden Strahlen behalten. — Es folgt aus dieser Erörterung, dass 
wenn man die Phasen der beiden ursprünglichen Strahlen mit « und 8 bezeichnet, der 
Phasenunterschied in der einen der neuen Schwingungsebenen « — ß, in der andern « — 8 
— 180° beträgt. 
Das Parallelogramm rn,sh, gibt (in gleicher Weise wie Fig. 8) für den aus den beiden 
Componenten rn und rh resultirenden Strahl die Vibrationsintensität rs und die Phase 
in dem Abstande s von der Axe 6G,. Ein Loth von s auf GC, würde das Maass für 
die Oscillationsgeschwindigkeit und der Abstand des Fusspunktes von dem Gentrum r die 
Verschiebung angeben. — Das Parallelogramm ri,tm, stellt für die aus den Gomponenten ri 
und rm Resultirende die Vibrationsintensität als rt dar, und ihre Phase wird durch den 
Bogen zwischen der Axe DD, und dem Punkte t ausgedrückt. Ein Loth von t auf DD, 
würde die Oscillationsgeschwindigkeit, und die Entfernung seines Fusspunktes von dem Mit- 
telpunkte r würde die Verschiebung anzeigen. 
Die Oscillationsgeschwindigkeiten der beiden resultirenden Strahlen (», und »,) wer- 
den immer in der einen Schwingungsebene durch die Summe der Oseillationsgeschwindig- 
keiten der beiden Componenten, in der andern Schwingungsebene durch die Differenz dar- 
gestellt. In Fig. 15 schwingen n und h in entgegengesetzter, m und i in gleicher Richtung; 
nach kurzer Zeit werden aber h und i an ihrem Ruhepunkt anlangen und umkehren; dann 
werden h und n in der gleichen, i und m in entgegengesetzter Richtung sich bewegen. Die 
Oscillationsgeschwindiekeiten sind 
o, — rc.Sin «a + re.Sin (3% + 180°) und ©, = rd.Sin « + rf.Sin 2. 
Diese Formeln haben allgemeine Giltigkeit. Was zuerst o, betrifft, so ist klar, dass 
die Gomponente des ersten Strahls, welche zwischen ce und c, schwingt, eine positive 
Bewegung zeigt (in der Richtung von G nach G,), so lange die Phase («) zwischen 0 und 
180° bleibt, von 180° bis 360% aber negativ wird; im erstern Fall stellt aber der 
Sinus einen positiven, im zweiten einen negativen Werth dar. Umgekehrt verhält es sich 
mit der Gomponente des zweiten Strahls, die zwischen e und e, hin und hergeht. Sie hat 
eine negative Bewegung (von G. nach G), so lange der erzeugende Strahl von b nach b, 
schwingt, so lange seine Phase zwischen 0 und 180° beträgt; von 180° bis 360° wird die 
Bewegung positiv. o, ist eine Differenz, wenn « und 8 beide kleiner oder grösser als 180°, 
eine Summe, weun von a und 3 das eine kleiner das andere grösser als 1800 ist. — In 
der Ebene DD, dagegen stimmen die Bewegungen der beiden interferirenden Strahlen über- 
ein, wenn sie in gleichen Phasen sich befinden; denn während die erzeugenden Strahlen 
von a nach a, und von b nach b, gehen, d. h. so lange ihre Phasen zwischen 0 und 180° 
betragen, schwingen ihre Gomponenten von d nach d, und von f nach f, also in gleicher 
Richtung. Daher bilden in der zweiten Gleichung (für »,) die beiden Ausdrücke eine 
Summe, so lange @ und 8 beide unter oder über 180% betragen, eine Differenz wenn von « 
und 3 das eine mehr das andere weniger als 180° werth ist. 
Mit den Verschiebungen der beiden resultirenden Strahlen verhält es sich ähnlich wie 
mit den Oseillationsgeschwindigkeiten; sie sind immer in der einen Schwingungsebene gleich 
