er ME = 
welchen die Schwingungsebene CC, mit aa, auf der Anfangsseite (bei C und a) 
bildet, mit &, so istre =a (os e, re = b Sin e, rd = a Sin e und ff! = 
b Cos e. Man hat also für die Vibrationsintensitäten statt 
pre ACSE + (re? + 2 re.re.Cos (ae — P + 180°) und | 
J, = Ve» + EN +2rd.ri.Cos (a — PB) 
Be V* Cos?e + b? Sinte — 2 a b SineCose Cos d 
= V a® Sin’e + b? Cos?e + 2abSine Cose Cos d 
Die Phasendifferenz zwischen dem resultirenden Strahl mit der Vibrationsintensität 
J, und derjenigen seiner beiden Componenten, welcher die Vibrationsintensität 
aCos e entspricht, wird durch die Formeln ausgedrückt 
— bSine Sin d a Cose — b Sine Cosd 
——t — und Cos y = u: 
J, % 
Für den Phasenunterschied zwischen den durch J,, und aSin e bezeichneten 
Strahlen hat man 
Sin’'y = 
4 Si . 
b we: Sin 6 se a Sin € au Cos & Cos ö 
„ „ 
Die Osecillationsgeschwindigkeit des Strahles J, ist a Cos e Sin « — b Sin e Sin ß, 
diejenige des Strahles J,, ist a Sin e Sin«@ -+- b Cos e Sin Pf. Die Ver- 
schiebung des erstern ist a Cos e Cos « — b Sin e Cos $, die des zweiten 
a Sine Cos « + b Cos e Cos £. 
Sn} = 
Il. Polarisationsmicroscop. 
Die Einrichtung der Polarisationsapparate ist aus jedem Handbuch der Physik 
bekannt. Der für das Microscop anwendbare Apparat muss die beiden Bedingungen 
erfüllen, dass die Lichtstrahlen, welche auf das zu beobachtende Object fallen, in 
einer Ebene polarisirt sind, und dass sie, nachdem sie durch das Object hindurch- 
gegangen, in zwei rechtwinklig sich schneidende Schwingungsebenen zerlegt und 
nur die in einer Ebene oscillirenden zum Auge gelassen werden. Zu dem Ende bedient 
man sich gewöhnlich zweier Nicol’scher Prismen. Dieselben bestehen aus 2 in der 
Art geschliffenen und vermittelst Canadabalsam auf einander befestigten Kalkspath- 
stücken, dass die ordinären Strahlen an der Balsamschicht eine totale Reflexion er- 
leiden uud seitlich aus dem Prisma heraustreten; die extraordinären Strahlen, welche 
der Summe, in der andern gleich der Differenz der Verschiebungen der beiden Gomponenten. 
Man hat dafür die Formeln 
z, = rc.Cos @« + re.Cos (3 + 180°) und z, = rd.Cos « + rf.Cos . 
Wenn a und b sich beide entweder im ersten und vierten oder im zweiten und dritten 
Quadranten der Schwingung befinden, so ist z,, eine Summe, z, eine Differenz. Umgekehrt 
verhält es sich, wenn von a und b der eine Strahl sich im ersten oder vierten, der andere 
im zweiten oder dritten Quadranten der Schwingung befindet. 
