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die Axe des Microscops. Die Polarisationsebene der ordinären Strahlen im Prisma 
geht durch den Hauptschnitt; in dem letzteren befindet sich aber der kürzere 
Durchmesser der rhombischen Endfläche. Da nun bloss die extraordinären senk- 
recht auf den Hauptschnitt polarisirten Strahlen das Nieol’sche Prisma durchbrechen, 
so erhält man die grösste Lichtstärke, wenn der grössere Durchmesser seiner 
rhombischen Endfläche mit der Einfallsebene der den. Spiegel trelfenden Licht- 
strahlen parallel ist, wenn also bei gewöhnlicher Spiegelstellung die schiefe End- 
fläche nach rechts oder links (nicht nach hinten oder vorn) geneigt ist. 
Die Strahlen, welche aus dem untern oder polarisirenden Prisma heraustreten, 
schwingen alle in einer Ebene. In dem obern oder analysirenden Prisma werden 
sie wieder zerlegt, und ein Theil derselben entweder (wenn es ein Nicol ist) durch 
totale Reflexion entfernt, oder aber in ein zweites (complemenläres) Bild verei- 
nigt. Ich will für die Folge das letztere in der Regel vernachlässigen und nur 
die eine Schwingungsebene des obern Prisma’s berücksichtigen. Sind die Schwin- 
gungsebenen im Polarisator und im Analysator parallel, so gehen die Strahlen 
vollständig durch den letztern; das Gesichtsfeld ist hell, als ob derselbe nicht da 
wäre (dagegen ist das Gesichtsfeld des complementären Bildes dunkel). Kreuzen 
sich die Schwingungsebenen des untern und des obern Prisma’s, so lässt das 
letztere kein Licht hindurchgehen und das Gesichtsfeld ist dunkel (während das- 
jenige des complementären Bildes erleuchtet ist). Dreht man bei leststehendem 
Polarisator den Analysator, so dass die parallele Lage in die gekreuzte übergeht, 
so wird das Gesichtsfeld allmälig verdunkelt (indess das complemenläre Bild in 
gleichem Grade erhellt wird). Wenn die Intensität des von dem untern Nicol ge- 
lieferten Lichtes J? ist, so beträgt die Helligkeit des Bildes, welches das obere 
Prisma gibt, J’ Sin? e. (Ist auch das complementäre Bild sichtbar, so wird seine 
Lichtstärke durch J? Cos’ & ausgedrückt). & ist der Winkel, den die Schwing- 
ungsebenen der beiden Prismen mit einander bilden (Pag. 18). 
Befindet sich im Gesichtsfeld des Mieroscops ein Körper aus einer einfach- 
brechenden Substanz, so verhält er sich, da er die vom Polarisator kommenden 
Strahlen unverändert durchgehen lässt, genau wie das Gesichtsfeld selber. Mit 
diesem wird er beim Drehen des Analysators heller und dunkler. Bei gekreuzier 
Stellung der beiden Prismen ist er unsichtbar, d. h. dunkel wie das ganze übrige 
Gesichtsfeld, mag man ihn durch Drehen um seine verlicale Axe in irgend eine 
Lage bringen. Anders verhält sich ein doppelbrechender Körper, vorausgesetzt, 
dass nicht etwa die optische Axe senkrecht stehe; denn in diesem Falle unter- 
scheidet er sich nicht von dem einfachbrechenden. 
IV. Ein einzelner anisotroper crystallähnlicher Körper, mit homogenem 
Lichte beobachtet. 
Die Frage, wie sich ein anisotroper Körper verhalte, wenn der Analysator 
gedreht wird, ist complicirt und ihre Beantwortung ohne praktischen Nutzen. Nur 
die Erscheinungen, die er bei rechtwinkliger Stellung der Polarisationsprismen dar- 
