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Schwingungsebenen des Körpers übertragen werden. Die aus dem letztern her- 
austretenden Strahlen sind doppelter Art, und oseilliren in zwei zu einander recht- 
winkligen Richtungen. Die einen und die andern werden im obern Prisma 
abermals zerlegt und auf dessen Schwingungsebenen reduzirl, so dass in 
jeder derselben Strahlen von doppeltem Ursprunge anlangen und mit einander in- 
terferiren. Die Strahlen der einen Schwingungsebene werden entfernt, die andern 
gehen in das Auge des Beobachters und zeigen den doppelbrechenden Körper 
mehr oder weniger erhellt. 
a. Veränderung der Lichtintensität, wenn der Körper um seine verticale 
Axe gedreht wird. 
Um die Sache deutlich zu machen, wollen wir einen einfachen Strahl vom 
untern bis zum obern Prisma verfolgen; in Fig. 14 steigt er in r senkrecht zur 
Papierebene empor. A A, ist die Schwingungsebene des Polarisators, BB, die des 
Analysators; C C, und D D, die des doppelbrechenden Objects; & der Winkel, 
den B B, mit € C, oder A A, mit D D, bildet. Der Strahl r, der vom untern 
Prisma kommt, schwingt also in der Richtung A _A,; ra sei seine Vibrationsinten- 
sität. Indem er auf die Ebenen C C, und D D, des Objectes übertragen wird, 
schwingen seine beiden Componenten daselbst mit den Vibrationsintensitäten rec 
und rd; rc = ra.Sine und rd = ra.Cose. Im obern Prisma wird re in 
rg und re, rd in ri und rh zerlegt. In der Fbene A A, schwingen und interle- 
riren 2 Strahlen mit den Vibrationsintensitäten re und ri, in der Ebene BB, da- 
gegenrg und rh. Nun istre=rc.Sine=ra.Sin?e; ı!=rd.Cose=ra. (os? &; 
rg = rc.Cose = ra.Sine Cose; rh = rd.Sine = ra.Cose Sine Wenn 
der Strahl r in das doppelbrechende Object eintritt, so befinden sich seine 
Componenten anfangs in der nämlichen Phase; da sie sich aber mit ungleicher 
Schnelligkeit bewegen, so treten sie mit ungleichen Phasen heraus und werden 
mit denselben auf die Schwingungsebenen des obern Prisma’s übertragen. Es sei 
C €, die Ebene, in welcher die Strahlen sich langsamer fortpflanzen. Der Aus- 
gangspunkt der Schwingungen des vom untern Prisma kommenden Strahls liege 
auf der Seite von A und dem entsprechend auf der Seite von C und D. Die 
Componente mit der Vibrationsintensität rd befinde sich beim Austritte aus dem 
doppelbrechenden Körper in der Phase «, und die Componente rc in der Phase 
«@ + ö. Die Phase von re oder p (re) = @ (rc) und p (rf) = 9 (rd), wenn 
für re und rf der Phasennullpunkt wieder auf der Seite von A angenommen 
wird. Ebenso p (rg) = @ (rc), wenn der Ausgangspunkt auf der Seite von 
B und g (th) = % (rd), wenn derselbe auf der Seite von B, liegt. Da aber 
für die Interferenz der beiden Strahlen rg und rh der Nullpunkt ihrer Osecillatio- 
nen auf die gleiche Seite verlegt werden muss, so ändert der eine derselben seine 
Phase um 180°. Es ist daher re) = «a + 0 undgp (DD = e, die Dilferenz 
= 6; femer (rg) = «+ dundg (rh) = « + 180°, der Phasenunter- 
schied = d + 180°. 
