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Der aus der Interferenz von re und rf resultirende Strahl hat die Vibrations- 
intensität (vgl. Pag. 24 und 27) 
== V (re)? + (rd? £ 2 re.rf.Cosd 
= 15 Sinte + a? Cos’te + 2 a? Sin’e Cos’z Cos d 
Dieser Strahl wird in dem obern Prisma entfernt oder fällt in das complementäre 
Bild. Der aus der Interferenz von rg und rh resultirende Strahl hat die Vibra- 
tionsintensität 
J = l ag)? + ah? + 2.rg.rh. Cos (d+ 180°) 
“u - Aa f 
== V 2 a’ Sin?e Cos?e — 2 a?Sin’e Cos?e Cos d; also 
= V 2 a: Sin’e Cos?e [1 — Cos 0] ') 
und die Lichtintensität entspricht dem relativen Werthe 
J’ — 2a’ Sin’e Cos®’e[l — Coso]. 
Dieser letztere Strahl kommt bei der Untersuchung einzig in Betracht?. 
Wenn man homogenes (rolhes, gelbes, grünes ete ) Licht anwendet, dessen Strah- 
len die gleiche Oseillationsdauer und in einem Medium von gleicher Aetherdich- 
(1) Diese Formeln gelten nicht bloss für den besondern in der Gonstraction gegebenen 
Fall, sondern für alle Stellungen der Schwingungsebenen also für alle Werthe von e Es 
ist sogleich deutlich, dass, wenn & zwischen 0 und 90° ändert, alle Ausdrücke dieselbe Forın 
behalten. Wenn aber ze > 90°, so werden die Gosinus negativ, indess die Sinus positiv 
bleiben. In Fig. 26 ist der Winkel zwischen der Abszissenaxe B B, und der lanugsamern 
Fortpflanzungsebene GC, grösser als ein rechter (e > 90°). re = ra.Cos (e — 9°) = 
ra.Sine und rd = ra. Sin (e — 90°) = ra.Cose. Ferner re = rc.Cos (e — WI) = 
ra.Sine; rg = rc.Cos (180% — ce) = — rc.Cose = — ra.$Sine bose rf = 
rd.Sin (e — 90°) = ra.Cos?e; rh = rd.Gos (e — 90%) = — ra.0ose Sin e. Die Phase 
von re =g (re) = «+ Ö und p (rf) — a; Phasenunterschied = d. Ferner p(rg) -= 
a + 6Ö + 150° und p (rh) = « (wenn der Nullpunkt der Schwingungen in B angenommen 
wird); demnach die Differenz = ö& -- 180°. Daraus folgt 
K’ = aSinte + a?Coste + 2 a’Sin?e (os? e (os d und 
” = 2 2Si®e Co®?e — 2 #Sin’e Cos’e (ios d oder 
3? = 2 a’Sin’e Cos’e (1 — Üos Ö), 
Diese Ausdrücke sind die nämlichen wie die oben gefundenen, und da es keine andere 
Stellung der Schwingungsebenen mehr gibt, so kommt ihnen allgemeine Gültigkeit zu. 
(2) Mit dem andern Strahl zusammen kommt er dem ursprünglichen Strahl gleich. 
Die Intensität des letztern ist a® (wenn die Gonstante weggelassen wird). Die Intensität 
der beiden Strahlen im gewöhnlichen und im complementären Bild des Analysators ist 
K:= a? Sin!e-+ aboste-+2 aSin?e Gos?e Gos d und I? —=2 a’Sin?e Gos?e — 2 aSin?e (os? e Cos Ö, 
Die Summe gibt a? (Sin’e--Gose)’= 2. 
Dreht man den Analysator um 90°, so dass seine Schwingungsebene, statt mit der des 
Polarisators sich zu kreuzen, derselben parallel wird, so gibt die zweite Formel die Licht- 
intensität des gewöhnlichen Bildes, während der durch die erste Intensitätsformel gemessene 
Strahl verloren geht oder in das complementäre Bild fällt. 
