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tigkeit die nämliche Fortpflanzungsgeschwindigkeit besitzen, so hat man nach der 
eben abgeleiteten Formel folgende Erscheinungen. Ist ö=0, d.h. befinden 
sich die beiden rechtwinklig zu einander polarisirten Strahlen bei ihrem Austritt 
aus dem doppelbrechenden Object in gleichen Phasen, so wird Cosd = 1 und 
der ganze Ausdruck 0, d. h. das Object erscheint, wenn man es um seine Axe 
dreht, in jeder Lage dunkel, als ob es aus einer isotropen Substanz bestände. 
Wir werden sogleich sehen, dass es für jeden doppelbrechenden Körper eine Reihe 
von successiven Dicken gibt, bei welchen die beiden Strahlen in gleichen Phasen 
heraustreten; in allen diesen Fällen wird er sich bei Anwendung von homogenem 
Licht wie eine Substanz von einfacher Brechung verhalten. 
Hat dagegen Ö einen bestimmten Werth, befinden sich also die beiden Strah- 
len in verschiedenen Phasen, so gibt der Ausdruck 1 — Cos d immer einen 
Werth, der grösser als 0 und kleiner als 1 ist. Das Object ist also mehr oder 
weniger erleuchtet, vorausgesetzt, dass seine Schwingungsebenen nicht mit denen 
der beiden Prismen zusammenlallen. Dreht man es um seine Axe, so verän- 
dert sich die Helligkeit; der Grad derselben wird durch den Ausdruck Sin? Cos? & 
bedingt. Dieser Ausdruck wird 0, wenn e = 0° oder = 9° oder = 
180° oder — 270° ist; es sind dies eben die Stellungen, wo das Object mit 
den beiden Prismen die gleichen Oscillationsebenen hat. Jener Ausdruck nimmt 
seinen grössten Werth an, wenn e = 45° oder = 155° oder — 225° oder — 
315°, d. h. wenn die Schwingungsebenen des Objectes zu denen der beiden Pris- 
men eine diagonale Stellung einnehmen. 
b. Veränderung der Lichtintensität bei verschiedener Dicke des Körpers 
oder in einem Keil. 
Auf die Intensität des im Polarisationsmieroscop von homogenem Licht be- 
leuchteten doppelbrechenden Körpers hat aber nicht bloss die Stellung seiner 
Schwingungsebenen, sondern auch seine Dicke Einfluss, weil die Weglänge den 
Phasenunterschied und somit die Interferenz bedingt, welche im Allgemeinen im- 
mer zwischen den beiden Gruppen von polarisirten Strahlen eintreten muss. Die 
zwei senkrecht zu einander polarisirten Componenten, in welche ein Lichtstrahl 
in einem doppelbrechenden Körper sich spaltet, pflanzen sich mit ungleicher Schnel- 
ligkeit fort; die schwächer gebrochene eilt der stärker gebrochenen voraus (Pag. 
11). Der schnellere Strahl hat längere, der langsamere kürzere Wellen; und 
zwar steht die Wellenlänge im direkten Verhältniss zur Geschwindigkeit. Denn 
L = TV, wenn L die Wellenlänge, V die Fortpflanzungsgeschwindigkeit des 
Lichtstrahls und T die für diesen Fall constante Oscillationsdauer bezeichnet. Beim 
Eintritt in die doppelbrechende Substanz haben die zwei Strahlen, in die sich ein 
Strahl theilt, natürlich die nämliche Schwingungsphase. Wegen der Ungleichheit 
der Wellenlängen befinden sie sich aber beim Austritt in ungleichen Phasen. Ge- 
setzt der schnellere Strahl brauche 4”,, der langsamere 4°, Wellenlängen, um 
einen doppelbrechenden Körper von einer bestimmten Dicke zu durchlaufen , so 
werden sie beim Austritt, sie mögen in irgend einer Phase eingetreten sein, im- 
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