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mer um °,. Wellenlängen oder was das Nämliche ist um °/,, einer ganzen 
Schwingung von einander differiren. Den gleichen Phasenunterschied werden sie 
aber auch zeigen, wenn der eine 3'/,, der andere 5°/, oder 6°,, Wellenlängen 
nöthig hätte. 
Es geschieht nun zuweilen, dass die Componenten des nämlichen Strahls, häu- 
fig aber dass diejenigen von verschiedenen Strahlen mit einander interferiren. Da 
in beiden Fällen der Effect der nämliche ist, so müssen wir nicht nur annehmen, 
dass das natürliche Licht, welches von der nämlichen Lichtquelle herkommt, keine 
Seitlichkeit habe, sondern auch dass die dem gleichen Lichtbüschel angehörenden 
Strahlen von gleicher Intensität seien und in der gleichen Wellenebene sich in 
der nämlichen Schwingungsphase befinden. 
In Fig. 31 sind a a und b b die Flächen des doppelbrechenden Körpers, 
auf welchen ein Lichtbüschel senkrecht auffällt; cf, dg, eh sind drei unter einan- 
der parallele Strahlen desselben. Ist der Körper einaxig und seine Axe nicht 
parallel der Fläche bb, was ich hier annehmen will, so theilt sich jeder Strahl 
in 2 polarisirte Componenten (cf in fm und fi, dg in gn und ok, eh in ho und 
hl), von denen die ordentliche in gerader Richtung sich fortsetzt (cim, dgn und 
eho). Die ausserordentliche Componente dagegen (fi, gk, hl) wird gebrochen und 
verlässt den Körper in paralleier Richtung mit dem einfallenden Strahl; diejenige 
von ef geht von f nach i und von i nach n, ebenso sind gko und hlp die extra- 
ordinären Componenten von dg und eh. Es treten also in i, in k und so auf 
jedem andern Punkt der Oberfläche 2 Strahlen, ein ordentlicher und ein ausser- 
ordentlicher, heraus, welche ungleiche Weglängen in dem doppelbrechenden Kör- 
per und mit ungleicher Geschwindigkeit zurückgelegt haben und daher auch, da 
die Strahlen vor dem Eintritt in gleichen Phasen sich befanden, jetzt ungleiche 
Phasen zeigen müssen. — Ist der Körper zweiaxig und liegt keine seiner Elasti- 
zitätsaxen horizontal, so werden die beiden polarisirten Componenten eines Elemen- 
tarstrahls gebrochen; im Uebrigen ist das Resultat das nämliche. — Haben dage- 
gen im einaxigen Körper die optische Axe oder im zweiaxigen zwei der Elasti- 
citätsaxen eine zum einfallenden Strahl rechtwinklige Lage, so setzen beide Com- 
ponenten die Richtung des leiziern fort, treten an dem nämlichen Punkte heraus 
und fallen auf ihrem weitern Wege der Richtung nach zusammen. 
In Fig. 30 sind aa und bb wieder die parallelen Grenzflächen eines aniso- 
tropen Körpers, auf welchen ein Lichibündel, dem die beiden parallelen Strahlen 
cf und dg angehören, schief auffällt. cf spaltet sich in [h und fi, welche nach 
ihrem Austritte als hm und in wieder parallel laufen. dg theilt sich in gi und gk, 
welche als in und ko heraustreten. In in trellen also gi die stärker gebrochene 
Componente von dg, und fi die schwächer gebrochene von cf zusammen. Da 
die beiden Strahlen, von denen sie herstammen, in ihren Schwingungen jiberein- 
stimmen, so befinden sie sich, wenn ef eine Senkrechte auf dg ist, in e und fin 
der nämlichen Phase. Der eine Strahl durchläuft nun bis i den kürzern Weg fi, 
der andere den längern egi; der letztere, der überdem als der stärker gebrochene 
der langsamere ist, wird also durch den längern Weg noch mehr verzögert und 
