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in Folge dessen der Phasenunterschied der beiden in der Richtung in zusammen- 
treffenden Strahlen erhöht. 
Wenn demnach die Strahlen eines von einer entfernten Quelle herkommen- 
den Lichtbündels, die desswegen als parallel laufend angenommen werden können, 
durch einen doppelbrechenden Körper gehn, so treten an jedem Punkte desselben 
2 gleichlaufende Strahlen heraus, die senkrecht zu einander polarisirt sind, und 
die, im analysirenden Prisma auf die gleiche Schwingungsebene übertragen, mit 
einander interieriren. Entweder sind es die Componenten des nämlichen Strahls, 
oder dann zweier Strahlen, die sich vor dem Eintritte in der gleichen Phase be- 
finden, und die nämliche Stärke besitzen'). Die Vibrationsintensität der aus der 
Interferenz resultirenden Strahlen hängt von der Intensität der interferirenden 
Componenten und von dem erlangten Phasenunterschied ab. Der letztere wird 
bedingt durch die Brechbarkeit der Substanz und in der gleichen Substanz durch 
die Mächtigkeit derselben, d. h. durch die Länge des Weges. Da die Strahlen, 
welche einen doppelbrechenden Körper in den beiden rechtwinklig sich kreuzen- 
den Schwingungsebenen durchlaufen, ungleiche Wellenlängen haben, so muss ihr 
Phasenunterschied mit der zunehmenden Dicke desselben wachsen. Das Object 
hat bei Anwendung von homogenem Licht je nach seiner Dicke eine verschieden 
starke Erleuchtung. Eine keilförmig geschliffene Crystallsplatte, welche zwischen 
die beiden Prismen gebracht wird, zeigt abwechselnd helle und dunkle Streifen 
(Fig. 18, C) und zwar am deutlichsten bei diagonaler Stellung, weil dann die 
grösste Erhellung möglich ist. 
Fig. 18 A stellt einen solchen Keil dar; in m ist die Dicke Null und für die 
beiden Strahlen besteht kein Unterschied; in n ist der langsamer sich fortpflan- 
zende Stralil dem schnelleren um '/, Wellenlänge vorausgeeilt, in 0, p, q, r und 
s um 1, 1'/,, 2, 27, und 3 Wellenlängen. Es versteht sich, dass die Dicke 
der Platte an den bezeichneten Stellen die nämlichen Verhältnisse zeigt, dass sie 
z. B. ins 3 mal so dick ist als in o, 1'/, so dick als inq u. s. w. Die Licht- 
intensität, die jeder einzelne Punkt der keilförmigen Platte gibt, ist (Pag. 32) 
J: = 2a? Sin?’e Cos’e [1 — Cos 0]. 
Bei der angegebenen diagonalen Stellung ist Sin? e = (os? e = !/,; und 
man hat somit für die Lichtintensität Y, a? [1 — Cos d], oder, wenn man die 
jedesmalige Dicke der Platte = D, und die Dicke derselben in o, wo der eine Strahl 
den andern um eine ganze Wellenlänge überholt hat, = d setzt, 
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ee Ben 1. 
In dieser Formel ist für die nämliche keilförmige Platte D variabel. An den- 
(1) Die Strahlen jedes Lichtbündels, welches vom Spiegel in das untere Polarisations- 
prisma eintritt, haben, als von der gleichen Lichtquelle kommend, die gleiche Intensität. 
Da sie keine Seitlichkeit rücksichtlich ihrer Schwingungsrichtungen zeigen, so liefern sie 
bei der Uebertragung auf die Schwingungsebene des Polarisators je zwei Gomponenten von 
gleicher Stärke, und wir können demnach annehmen, dass jedes aus dem Prisma ins Ge- 
sichtsfeld kommende Lichtbüschel aus Strahlen von gleicher Intensität zusammengesetzt ist, 
3° 
